VERSCHIJNSELEN IX VEEBAND MET HEI II \l,l, KITKCT. 53 



lit deze betrekkingen volgt vooreerst (verg. 95)), dat in het be- 

 schouwde geval hel teruggekaatste en hel gebroken licht heide op 

 soortgelijke wijze gepolariseerd zijn als het Invallende. Dil stemt 

 overeen mei hetgeen uit het vroeger (56.) bedoelde symmetrieprincipe 

 (§ 14) zal worden afgeleid. 



Uit 93) en 94) volgt 



a = •,' Ty 



cosg> i cos ^ A cos qp 2 - 2 p A sin q> 2 ()j . 



A (C08 '(, - > COS 'I.,)- 



cos <i„ A cos <i ! sin q . 



i COS q.<2 L COS 2 <f>y- A-ro.v-,,., J 



en 



, cos 'i | — A 



fl", = o", —, 



COS 'I , -f- A 



of 



fr fi 'i ''^ r, , , 2 



J". = <T. 



1 Ô m 



l , ! ' *P À ■■ 12 9 . .97). 



(il). Schrijven we 



**, :<ri = — e itp tffh 98), 



met ffj' en ,y, grootheden bedoelende, die overeenkomen met <r,' en 

 <Tj , doeb betrekking hebben op || liet invalsvlak gepolariseerd licht 

 en die — zooals we reeds vermeldden niet van de magnetisatie 



afhankelijk zijn, dan stelt qp het phasenverschü tusschen de beide 

 componenten in het gereflecteerde licht voor en // het hersteld 

 azimuth, beide voor 't geval , dat de componenten van liet invallende 

 licht gelijk van phase en amplitudo zijn (vgl. 48.). 



Noemen we verder </ (l en //„ de waarden, die het phasenverschü 

 en het hersteld azimuth bezitten, indien de spiegel niet is gemagne- 

 tiseerd, en <r |0 en <r 1() ' dat, wat o - , en c-,' dan (dus voor ^ = 0) 

 worden, dan is 



<r 10 f :<r 10 = _ e i*o i u/ «,,,) 



.v, :.v, 



en volgt uit 98) en 99) 



%i^ = e i(*-n)tl* l00 ). 



Indien we mi nog stellen 



-^m 2 ., • v/// ;:: i ^--=a^ / - loi), 



CO-S- q { A 4 CY/.v- çp 2 



D x en /)., reëel nemende, en bedenken, dat /) { dan een zeer kleine 

 waarde heeft, dan volgt, in verband met 97) en niet hetgeen die 

 vergelijking wordt voor //,= (), nit 100): 



