VERSCHIJNSELEN IX VEEBAND MET HET HALL EFFECT. 55 



Zeeman l ) vermeldt, dat hij met behulp van den compensator van Babinet geen 

 verandering heeft kunnen waarnemen in hoof'dazimnth en hoofdinvalshoek, als ge- 

 volg van de i evenwijdige) magnetisatie. Daar, gelijk Dr. Zeeman mij nader heeft. 

 medegedeeld, bjj de hier bedoelde proeven steeds alleen de instellingen bij positieve en 

 negatieve magnetisatie onderling werden vergeleken, kunnen zij niets bewijzen om- 

 trent höt al of niet bestaan van een effect als waarvan in Gl. sprake was. Ten 

 aanzien echter van liet in dit nummer afgeleide effect moet er uit worden afgeleid, 

 dat dit elleel te gering is om bij de gebruikte waarnemingsmethode aan het licht 

 te komen (vgl. omtrent een meer gevoelige methode G7. en 68.). 



63. We zullen uu de grootte berekenen van den invloed op 

 phasenverschi] en hersteld azimuth, dien we van een loodrechte mag- 

 netisatie moeten verwachten volgens de voorafgaande beschouwingen 

 en op grond van reeds waargenomen magneto-optische verschijnselen 

 (Kerr-effect). 



'Ten einde (// — // () ) en (g> - - qp ) met helmi]) van 10:2) en 103 

 te kunnen berekenen, moeten we eerst ZX en /)., bepalen. Nu is, 

 volgens s <)) en 83), 



-2fj,^ = -^—e i ^ :r + s) 109), 



2 A I 



zoodat 10 1) geeft 



' -2 H cos% -A 2 -f A 4 *m 2 9] j ' 



Stellen we nu nog 



ro.s-,, , A- | A ( sinS ,= y -'<?-'' * Lil), 



dan wordt 



JJ i= 2 P /r vsin ^ ll2) ' 



ö 2 =iT+^+% L13). 



De grootheden v en £ zijn function van den invalshoek <(, en 

 voor 't overige geheel uit de optische constanten van het metaal te 

 berekenen, terwijl p en S de bekende magneto-optische constanten 

 zijn, welke b.v. uit de proeven omtrent het Kerr-eti'eet kunnen 

 worden afgeleid (vgl. 51. en 52.). 



lit 111) vinden we, na substitutie van A volgens 80), 



(vsin 2 '/ 1 ) " 2 =/\ -\-/ 2 cosec 2 q , : /'.. sec 2 q , - j ƒ, sec 2 9 , cosecH , L14), 

 ÏZ ^t**} I"). 



waarin: 



l ) Zeeman — Anh. néevl. 27, p. --'T.'!. L894. 



