verschijnselen in veeband met üet ft a t.f .-effect. iw 



die niets dan de gewone MaxwelTsche vergelijkingen zijn, komt nu 

 de bedoelde bewering 1 ) van Drude daarop neer, dat het niet ge- 

 rechtvaardigd zou zijn, tot verklaring van den invloed der magne- 

 tisatie in de hoeede dier vergelijkingen 123 een wijziging aan te 

 brengen en de eerste onveranderd te laten, doch hel veel meer voor 

 de hand zon liggen de eerste vergelijking te wijzigen dooi- er 

 nieuwe termen aan toe te voegen. En dat wel op grond van de over- 

 weging 2 ), dal juist Laatstgenoemde vergelijking in engen samenhang 

 staat met de uitdrukking voor de electromagnetische energie als 

 functie van de magnetische kracht, en dat de magnetisatie van hel 

 medium, volgens Maxwell, toevoeging van termen aan de uit- 

 drukking VOOr die energie noodzakelijk maakt. 



Dat hier echter nid van een zeer belangrijk verschil in opvatting 

 sprake behoeft te zijn . wordt onmiddellijk duidelijk dooi' hetgeen 

 wc reeds in :V4. hebben opgemerkt. Er gaat in 't geval van de 

 magnetische kracht 0^ een zekere op de electriciteil werkende kracht 

 (£ een rol spelen. Aan die kracht laten wc in onze voorstelling een 

 zeker aan de eledriciteit E gekoppeld stelsel a beantwoorden. Stellen 

 we ons nu dat stelsel u voor, onafhankelijk van hel stelsel a., 'twelk 

 we als den drager der electromagnetische energie beschouwen, dan 

 vatten we die kracht (i als een electromotorische kracht op en blij- 

 ven de § van onze vergelijkingen, ook in 122), ;ds de volledige 

 electrische kracht beschouwen. Geven we er daarentegen de voor- 

 keur aan — en dit zou inderdaad meer direct aan Maxwells op- 

 vatting beantwoorden -, ons voor te stellen, dat de werking van 

 dat stelsel ei (tot liet aannemen waarvan de vector d ons dringt) 

 niets beteekent dan een verandering in de werking van het onde 

 stelsel cl op de stof E, dat dus tn. a. w. het nieuwe stelsel a. eigenlijk 

 een deel uitmaakt van hel stelsel a { of zelfs geheel identisch daarmee 

 is, doch eerst nu deze nieuwe kracht op de stof JE gaal uitoefenen, 

 dan worden we er toe geleid, deze (£" onder de electrische kracht, 

 naar de voorstelling, die we ons daarvan hebben gevormd, op te 

 nemen en deze dus nu te laten bestaan uit de \cctoren J en 2 



gezamenlijk. Dan wordt het wenschelijk, een nieuw symbool % D 

 voor de electrische kracht in te \oercn (vgl. 33.), en hebben we 



Daardoor gaan onze vergelijkingen 1:2:2) over in 



RotSr> = --4 T p<$ D I ' 



') Drudc — 1. c, ]>. .'!TU. 

 ■) Dnule — 1. c, p. 377. 



(' 5* 



