VEftSCHlJNSI.LLX IN VLILBAND MLT HET HALL-IüTLCT. SÈ 



d" = 5 4- S [gjj". gr*] 142). 



De grootheden e' en e" hangen van den aard van 't medium af en staan in 

 verband met het snelheidsversehil tusschen positieve en negatieve ionen. Nemen we 

 nl. eenvoudigheidshalve aan, dat er per ruimte-eenheid overal evenveel positieve 

 als negatieve ionen voorkomen en dat de lading van elk der ionen, positieve en 

 negatieve, numeriek dezelfde is en voorgesteld wordt door [e], dan is, wanneer we 

 de snelheden der positieve ionen »+, die der negatieve »_ noemen, 



o = êZ -j- o- , 

 to = [e](ö+ — o-) , 

 zoodat 



V 1 U u -\- l> _ 



é ;- 0- 



113). 



Nu komen ~ en ~ overeen met de grootheden , die in de theorie der electro- 

 lytische geleiding gewoonlijk met « en — o worden aangeduid („bewegelijkheden" 

 van kation en anion), zoodat onze [*].7/ë» eorrespondeert met de uitdrukking 

 (u — »)/(«-j-<j) in die theorie. 



96. Om nu het verband tusschen $ en (f te kunnen vinden 

 hebben we de bewegingsvergelijkingen voor de heide stunten ionen 

 noodig. 



Streng afleiden kunnen we die niet. Door een redeneering, 

 zoon Is *) Lorentz heeft gevolgd, komt men echter tot een vrij plau- 

 sibele hypothese omtrent het genoemde verband voor diëlectrische 

 ionen, nl. tot het aannemen \an een betrekking van den vorm 



<T = ç<M" Ill), 



waarin ç een constante van het medium voorstelt. 



Op soortgelijke wijze kunnen we nu ook tot een waarschijnlijken 

 vorm voor de overeenkomstige betrekking bij conductie-ionen komen. 



Wanneer we te doen hebben met conductie-ionen , moeten wij aannemen — om 

 rekening te houden met de wet van Ohm — ■ dat deze ionen, van den kant der 

 andere ponderabele deeltjes, een soort wrijvingsweerstand ondervinden, nl. een kracht, 

 evenredig aan hun snelheid en daaraan tegengesteld gericht (vgl. 94.). Dit komt 

 hierop neer, dat er in de vormen, die op deze ionen betrekking hebben en aan de 

 uitdrukkingen (55) *) bij Lorentz beantwoorden, lineaire function van de grootheden 

 <\x' , o/, to' moeten voorkomen. Nochtans k;m men ook dan nog, evenals bij Lorentz 

 geschiedt, tot de algemeene vergelijking (58) besluiten, echter met daarin de gemeen- 

 schappelijke translatiesnelheid p nul gesteld; op de verder door Lorentz aangevoerde 

 gronden kunnen dan ook nog voor dit geval in het tweede lid ditl'erentiaahjuotienten naar 

 x, y en z worden uitgesloten. Daar nu bij enkelvoudige trillingen M' zich slechts door 

 een constanten factor onderscheidt van TO', komt men tot het besluit, dat de com- 

 ponenten van S lineaire en homogene functiën van de componenten van SK' en üft' 

 moeten zijn. Bij isotrope stoffen reduceert zich zoodoende het bedoelde verband 

 noodzakelijk tot den vorm 



! ) Lorentz — 1. c, § 4(3. sequ. . 

 ■) Lorentz — 1. c., p. (J7. 



C6* 



