DIAMAGNETISCHE STOFFEN , ENZ. 5 



Het eerste gedeelte IV, bestaat uit een groot aantal termen, waarin 

 alle combinaties van p met een ander deeltje p' eenmaal voorkomen. 



Zijn j) en p' van elkaar verwijderd op een afstand r, welke groot 

 is ten opzichte van de afmetingen der deeltjes, dan kan uit de 

 wet van Coulomb op bekende wijze worden afgeleid, dat hunne 

 bijdrage tot de potentieele energie kan worden voorgesteld door 



MM' 



UW 



waarin M en .)/' de magnetische momenten voorstellen der beide 

 deeltjes, met de richtingen // en //', en waarbij de differentiatie 



betrekking heeft op het eene, —, op het andere eindpunt van 



v/t v// 



hunne verbindingslijn. Dit stnk hangt dus alleen af van de mo- 

 menten, en niet van de wijze waarop de magnetische massa's in 

 de deeltjes zijn verdeeld. 



Indien de deeltjes p en jl dicht bij elkaar liggen, zal dit niet 

 meer doorgaan en zouden we ook de verdeeling der magnetische 

 massa's moeten kennen. 



Wij zullen echter onderstellen, dat ook in dit geval dezelfde uitdruk- 

 king geldig is. Dit zou b.v. het geval zijn, indien we konden aannemen, 

 over de uitgestrektheid van een deeltje de magnetische kracht, dat 

 welke door de andere deeltjes wordt veroorzaakt, constant kan wor- 

 den gerekend, of indien de deeltjes bollen waren, en de magnetische 

 massa's zoo verdeeld, alsof men twee op elkaar gesuperponeerde 

 bollen had met de ruimte-dichtheden -|- p en — p, tegen elkaar 

 verschoven over een kleinen afstand. Zonder deze onderstelling 

 zouden we het bedoelde deel der potentieele energie niet door de 

 momenten alleen kunnen uitdrukken en zouden we vervallen in 

 de moeilijkheden, welke in de theorie van Poisson ontstaan bij het 

 in rekening brengen van de werking van twee zeer dicht bij elkaar 

 gelegen deeltjes. 



Voor de berekening van het tweede gedeelte van de potentieele 

 energie //'., zouden we volledig bekend moeten zijn met alk' krach- 

 ten, welke op de magnetische massa's in elk deeltje werken, en 

 met de verdeeling dezer massa's. Indien we b.v. de boven aange- 

 geven verdeeling in bolvormige deeltjes aannemen, en daarbij on- 

 derstellen dat ook hier alleen krachten volgens de wet van Cou- 

 lomb werken, dan vinden we voor een deeltje: 



2 B s 



