6 OVEK DE ONBESTAA.NB AAKHEID VAN 



waarin M zijn moment, B zijn straal. We zullen aannemen, dat 

 de potentiëele energie voor een deeltje steeds wordt bepaald door 

 zijn moment. Indien er voor een zelfde moment verschillende 

 verdeelingen mogelijk zijn, welke verschillende potentiëele energie 

 geven, zullen we aannemen, dat steeds die verdeeling aanwezig is, 

 welke met de kleinste waarde der potentiëele energie overeenkomt. 

 Stellen we de bijdrage voor één deeltje voor door f (M ) , dan 

 kunnen we dit tweede gedeelte voorstellen door 



de som te nemen over alle deeltjes p, en de totale potentiëele 

 energie wordt 



Om hieruit even wichtsvoor waarden af te leiden, zullen we aan 

 de magnetische massa's in één deeltje p verplaatsingen geven, ten 

 gevolge waarvan het moment van dit deeltje verandert met den vector 



SM(3M X , 3M y JM z ) 



en de daaruit volgende variatie van W gelijk nul stellen. 



De variatie van W x , is gelijk aan den arbeid, die bij deze 

 verplaatsing wordt verricht ten gevolge van de magnetische kracht, 

 welke door de andere deeltjes wordt veroorzaakt. Noemen we deze 

 kracht X, Y, Z en zij £ , jj , % , de verplaatsing van eene massa 

 m, dan kunnen we dezen arbeid voorstellen door 



S W x = -- [IS (« É) + 72 (m $ + /S (* x)], 



de sommen te nemen over alle massa's in het deeltje p. 

 Nu is echter 



S m % = S M xi Zmt} = è' M y , S m x = <? M % 

 dus 



à W x = — [X S M x + YèM v + Zè M z ]. 



Verder is, daar slechts één term van IF 2 verandering ondergaat, 

 dus: 



+ (-' + $■&'"* 



