DIAMAGNETISCHE STOFFEN, ENZ. 9 



haaldelijk gebruikte onderstelling (p. Hi 1 — 1(57) is de verdeeling 

 der magnetische massa's in zulk een element, voor zoover hun in- 

 vloed naar buiten betreft, aequivalenl aan die van twee punten 

 waarin deze massa's zijn opgehoopt. Deze onderstelling komt overeen 

 mei de onze over de bijdrage, welke twee dicht bij elkaar gelegen 

 deeltjes voor de potentiëele energie opleveren. 



De twee deelen, waarin DüHEM de potentiëele energie splitst, heb- 

 ben dezelfde heteekenis als de onze. Bij onze afleiding der even- 

 wichtsvoorwaarden is echter de bij Dühem voorkomende uitvoe- 

 rige herleiding van de variatie van het eerste deed zeer vereen- 

 voudigd. 



De evenwichtsvoorwaarden van DüHEM (p. 1 70) 



A = -- F{1) \\ B = --F{I) y~, C= — I (ƒ) Y 



dx o// oz 



waarin we, ter voorkoming van verwarring, de M van DüHEM 

 hebben vervangen door I, komen met de onze overeen. Want ten 

 eersten is wegens hunne heteekenis 



— — = X, —*Z.= Y —*^=Z 



0/' öy t)z 



i'ii dan hebben we verder, zooals gemakkelijk is in te zien 



.1/ = I do, 



.1/,. = A do, M y = B do, .)/_ = 6 do, 

 f(M) = $(I)dv. 



-e 



Tusschen de functie 



di 



welke Dühem invoert ter vereenvoudiging van zijne evenwichtsver- 

 gelijkingen, en onze functie A bestaat de betrekking 



K = F do. 



Hiermede vinden we onze evenwichtsvoorwaarden terug. 



De tweede variatie $ 2 W wordt door Dühem afgeleid in de on- 

 derstelling, dat in alle elementen aan / eeue variatie SI (SA, SB, 

 SC) wordt gegeven. Hij vindt dan (p. 1<)Ö), daar onze S 2 //' over- 

 eenkomt met }, S 2 £ van DüHEM 



