z< 



12 OVER DE ONBESTAANBAARHEID VAN 



de sommen te nemen over alle deeltjes binnen den bol. 

 In geval de deeltjes in den magneet op eene regelmatige wijze 

 zijn gerangschikt, is om symmetrieredenen 



f\r s r b J' 



Deze grootheden zijn dus ook gelijk aan een derde deel van 

 hun som , dus gelijk aan nul. De sommen 



^^ (ae—ss) (y'—y ) %^ (d—ai) (z'—e) 



zijn eveneens nul om symmetrieredenen, dus hebben wij in geval 

 van eene regelmatige rangschikking der deeltjes 



X t = 0. 



De grootheid a i is gelijk aan den component der magnetische 

 kracht in den uniform gemagnetiseerden bol. Op bekende wijze 

 vinden we hiervoor — |- x A, zoodat we ten slotte vinden 



Ct= X—±7T A 



Evenzoo vinden we 



/3 = Y—±ttB 



7 = Z--±ttC 



Substitueeren we deze grootheden a, , (2 , y in onze even wichts- 

 vergelijkingen , dan vinden we hiervoor 



B dv 

 . , C dv 



De magnetisatiecoëfficient k wordt in de theorie van Maxwell 

 bepaald als de verhouding van magnetisatie en magnetische kracht. 

 Uit het bovenstaande volgt voor het verband tusschen k en K 



1 _dv__4 

 k~K 3 % 



en onze stabiliteitsvoorwaarde wordt, ld deze nieuwe grootheid uit* 



gedrukl 



C-+:' ! 0+'//' / ™' 2 ''>°- 



