DiAMAGXETISCHE STOFFEN, ENZ. 19 



Hierdoor wordt het tweede deel van W 



[.*(/) do=.f$ (/) dv + f Ç k dr -f- ƒ | t T*dv, 



waarin de eerste integraal van het tweede lid moet worden geno- 

 men over alle elementen van de permanente magneten, de tweede 

 en derde over die van de geïnduceerde magneten. Indien we de 

 integralen, welkt- op de permanente magneten betrekking hebben, 

 weglaten, vinden we 



l r r 2 



" ~ ' T dv 





te integreeren over de geheele ruimte, waarbij overal buiten de 

 geïnduceerde magneten \x = 1 moet worden gesteld. 



Voor de grootheid 



st^= U=\ fiH 2 dv, 



toegepast op ons stelsel met permanente magneten en electrische 

 stroomen, kunnen we niininuim-eigenschappen afleiden. 



Stellen we // = ll Q -f H x , B = B -f l\ , 



dan is 



U = f fi (// + H x ) 2 dv = ƒ fi H * dv + 2 ƒ p lf o J[ x dv + 



Hierin is de laatste term steeds positief. Indien we dus geval- 

 len opzoeken, waarin 



[ fi Il o //, dv = 



is, dan zal U een minimum zijn voor H '== H . 



Onderstellen we nu in de eerste plaats, dat // en li voldoen 

 aan alle betrekkingen behalve («), dan vinden we voor //, en />', 



S, = fi Il x in geïnduc. magn. \ J)ir Ii x = j 



B { = //, in alle andere punten, I B ln doorloopend j' 



In dit geval is de vector />, =- ^ //, solenoïdaal verdeeld, en 



