22 OVER DE ONBESTAANBAARHEID VAN 



/ƒ= H p -\-H s , 



waarin H p het deel van de magnetische kracht, dat er zon zijn 

 indien de stroomen niet aanwezig waren , en H a het deel, dat zon 

 overblijven, indien de permanente magneten ontbraken. Hieruit volgt: 



U= ƒ ^H 2 do 



= ƒ p H p * do -)- ƒ (i H 8 2 do -f 2 ƒ \l #„ ff s *. 



Dat de laatste integraal nul is, volgt reeds uit het bovenstaande. 

 We kunnen dit ook onmiddellijk inzien, indien we f de potentiaal 

 van H p noemen, en 



stellen. Wc hebben dan: 



f p H p H s dv = --\ («„ ^ + *. - f + c, ^) A 



dus 



ü=--fnJEr p *A> + ffiH* 



do. 



Daar geen van beide deelen ooit negatief kan zijn, volgen hieruit 

 de beide gevonden minim um-eigenschappen. 



Uit dezen vorm van onze functie U blijkt ook zijne beteekenis 

 in de theorie van Maxwell. We vinden namelijk 



1 U= W = if il ii; 1 do + ~ f (A II? 



^ 



Hierin stelt de eerste term van het laatste lid de energie voor, 

 welke er in het veld aanwezig zou zijn, indien er alleen stroomen, 

 geene permanente magneten aanwezig waren. De tweede term 

 daarentegen bevat alleen grootheden , welke van de permanente 

 magneten afhangen, en is gelijk aan den arbeid, welke men ver- 

 richten moet, indien mende magneten van af een oneindigen afstand 

 brengt op de plaats, welke ze nu in het stelsel innemen, in ge\al 

 de electrische stroomen er uit zijn verwijderd. Voor dezen arbeid 



.. 1 /• 



Vindt men namelijk -I H p I dv , de integratie uitgestrekt over 



