DIAMAGNETISCHE STOFFEN, ENZ. 



23 



de permanente magneten. Nu is echter, bij afwezigheid van elee- 

 trisehe stroomen 



of 



dus 





S TT ) 



/ // ..-' f/r 



-is 



I II,. dv. 



Het tweede deel van W stelt dus voor de potentièele energie 

 van de permanente magneten. Daar nu het gelijktijdig aanwezig 

 zijn van stroomen en permanente magneten geene nieuwe termen 



in de energie oplevert, kan men „ — U = W opvatten als de totale 



energie, welke samengaat met de aanwezigheid van de stroomen en 

 de permanente magneten. 



We kunnen uit deze eigenschappen eenige gevolgtrekkingen maken. 

 Zoo vinden we onmiddellijk eenige bekende bijzonderheden over 

 de wijziging, welke een voorwerp, dat door inductie magnetisch 

 wordt, teweeg brengt in den loop der buizen van magnetische in- 

 ductie. 



Zij b. v. dit veld voortgebracht door permanente magneten, en 

 plaatsen we nu ergens in dit veld een klein diamagnetisch voorwerp. 

 Onderstellen we nu eerst, dat de buizen van magnetische inductie 

 onveranderd blijven, terwijl IL zoo wordt gewijzigd dat overal voldaan 

 is aan de condities (6), (c) en (e/). We hebben dan eene van den even- 

 wichtsstand afwijkende verdeeling van H en IL. Omringen we ons 



diamagnetisch voorwerp 



k 





I nu met een gegoten 

 oppervlak S van zoo- 

 danigen omvang, dat de 

 verandering, welke het 

 voorwerp in het veld 

 aanbrengt, daar buiten 

 onmerkbaar is. Indien 

 we nu inductiebuizen 

 in en nabij A verplaat- 



sen op zoodanige wijze, dat we meer tot den evenw iehtsstand naderen, 

 en de verandering van U nagaan, kunnen we ons bepalen tot het 



