26 OVER DE ONBESTAANBAARHEID VAN 



deze verandering laten bestaan in het toevoegen van een nieuw 

 inductiebuisje, loopende over eene lengte / langs de eene zijde van 

 het oppervlak, en aan de andere zijde weer terug, niet eene con- 

 stante doorsnee s , en waarin de inductie overal de constante kleine 

 waarde b bezit. Voor de verandering van U behoeven we dan 

 slechts te letten op de volume-elementen van deze buis. Ontbinden 

 we nog B in deze elementen in een normalen component B n en een 

 tangentialen B t , dan hebben wij 



8 U = 8 ƒ J3t ^ " dv + 8 ƒ ÇB* -j- 5 n 2) dv 



te integreeren over alle elementen van de buis. Nu is 

 ö B n = 8 B n = 0,3 5 e . = --8B t = b. 



Zij nog c/y = s dl, dan vinden we 



ô U= 2bs( e ( ^ — Bi)dl. 



Ingeval van evenwicht is 3 ?7= ü, waaraan alleen voor alle 

 waarden van / kan zijn voldaan, indien 



of, daar /f, = /ƒ, , en i? f = //, //, , 



jï; = -ö; • 



Hieruit volgt, dat de tangentiëele component der magnetische 

 kracht doorloopend moet zijn. 



Zooals bekend is, volgt dit ook uit de weggelaten voorwaarde 

 Bot 11= 0. 



Beschouwen we nu verder een diamagnetisch voorwerp A, ge- 

 plaatst in een magnetisch veld, dat voortgebracht is door elcctrische 

 stroomen. We kunnen nu gaan letten op de niveau-vlakken van 

 den potentiaal der magnetische kracht. Onderstellen we eerst, dat- 

 deze na het toevoegen van den geïnduceerden magneet denzelfden 

 stand hebben behouden, dan is voldaan aan de voorwaarde (n). 

 Brengen we nu weer om ,/ een gesloten oppervlak S, van zooda- 

 nigen omvang, dat daar buiten de loop der niveau-vlakken door het 

 toevoegen van ./ niet is veranderd. Verplaatsen we nu de ni- 

 veau-vlakken, welke door ./ gaan en veranderen we tevens // op 

 zulk eene wijze, dal // in elk punt steeds omgekeerd evenredig 



