DÜ^MAGiNETlSCHK STOFFEN, ENZ. 27 



blijft aan den afstand tusschen de twee niveau-vlakken, waai - liet 

 punt tusschen ligt, dan zal dit eene verandering in 



U= f fJL II- dr 



veroorzaken. Voor deze verandering behoeven we weer alleen de 

 elementen dr binnen S te beschouwen. Indien we weer, evenals 

 boven, U splitsen in twee deelen, 



U 



= ƒ fJL ll 2 dr\ f II'- dr, 



voor elementen binnen en buiten A, dan kunnen we weer opmer- 

 ken, dat eene vermeerdering van II in ./. door het naar binnen 

 bewegen van niveau-vlakken, moet samengaan niet eene afname 

 van IL buiten A. Denken we ons I weer een oogenblik wegge- 

 nomen, dan zouden we hebben 



S IJ = èf II 2 dv -f S f H 2 da = 0, 



omdat we dan een evenwiehtsstand hebben. Is ./ daarentegen wel 

 aanwezig, en nemen wc dezelfde verplaatsing der niveau-vlakken, 

 dan is 



èU=èfn H 2 dv -j- 3 C H 2 dv = 8 f (fi — 1) H 2 dr. 



Voor diainagnetische stoffen is ^ — 1 negatief, en zal eene ver- 

 meerdering van // in ./, dus een naar binnen bewegen van de 

 niveauvlakkcn, ons dichter bij den evenwiehtsstand brengen. Voor 

 paraniagnetische stoffen vinden we het omgekeerde. 



We kunnen ook weer, analoog aan het boven behandelde. //, de 

 magnetische kracht noemen in een punt van A, II,, die in ecu 

 punt daarbuiten, voor het geval dat A aanwezig is, en //,', //,.' 

 deze grootheden in dezelfde punten, voor het geval dat ./ er niet 

 was. Vormen we dan weer: 



P = f #.2 dr -f f H 2 dr 



Q = f II,' 2 dr -| /' //„'-' dr 



R = f fi II 2 dr | f II 2 dr 



S= lp II' 2 dr \ f II' 2 dr. 



