23 



De formule (3, pag. 22) leert nog dit: Is de ruimte tusschen 

 AH en --t x Ji x achtereenvolgens gevuld niet 2 diatherinane media, 

 dan ontvangt bij evenwicht van temperatuur het element d.,a- eerst 



.., IdX 1 . dScosi-, 



van </S; . . ., • d.,tr • — a — , verv 



• lx v^ct a «* 



olgens 



■j-i 



• -ö- • eLr . ,, — l . Deze hoeveelheden verhouden zich als: 



IdX 



\t ' v 2 n ct ' "' r d' 1 



(«q 1 ) 2 : (# n ) 2 , ofschoon wij hier niet met volkomen zwarte lichamen 

 te doen hebben. n^ en n 11 zijn hierbij de absolute brekingsindices 

 der twee diatherinane media. 



§11. De voorstelling van Fourier leert ook , in overeenstemming met 

 de mechanische warmte-theorie , dat de emissie van stralende lichamen 

 met gladde oppervlakte afwijkt van de stralingswet van Stefan. 

 Uit de theoretische beschouwingen van Boltzmann , ! ) die berusten 

 op de mechanische warmte-theorie en op de electro-magnetische 

 licht-theorie van Maxwell , volgt , dat de hoeveelheid stralende energie 

 van den aether, die zich in evenwicht van temperatuur bevindt 

 met stralende lichamen , die emissie-vermogen hebben voor warmte 

 •en licht van alle golflengten , evenredig is met de 4 dc macht van 

 de absolute temperatuur. Die totale hoeveelheid stralende energie, 

 per volume-eenheid in den aether aanwezig, is, volgens de notatie 

 in § 9 — / hJ Q dX , waarbij de integratie is uit te breiden over alle 

 golflengten van de geëmitteerde energie. Volgens dezelfde § is: 



w = lv\ dus r a » fjsjk=fl n . dx. 



Daar nu, volgens Boltzmann, / J^dX evenredig is met de 4 de macht 

 van de absolute temperatuur, is ook: 



/ - V 2 . dX = cT*, waarbij e eene constante is, die voor alle 

 • u 



stralende lichamen met een continu spectrum dezelfde is. 



Gaan wij nu na, welke uitdrukking door de experimenten wordt 



-opgeleverd. Nemen wij lichamen van voldoende dikte, dan bepaalt 



men, volgens § 5 bij loodrechte emissie en loodrechten inval op 



het opvangende vlak-element : 



/ —2^- • -r—gr . Z>„ of - — g-2- . • / — _ . D D . dX. 



tr \th-u. a- 4x y q- ■ a 



Volgens de theorie is / dX = cT 4 , de waarnemingen geven 



Cc 



1 Boltzmann, Wied. Ann. 22 pag. 31 en 291. 



