FORMÉES PAE DES EAYONS CENTRAUX. 31 



sont appelées constantes du système équivalent. Un système ayant 

 ces constiintes, et dont les surfaces extrêmes coïncident avec la 

 première surface du premier système et la dei'nière surface du 

 dernier, peut remplacer le système donné au point de vue des 

 propriétés géométriques (position et grandeur) des images. Pour 

 que l'équivalence existe aussi au point de vue des propriétés phy- 

 siques (intensité etc.) de l'image, nous verrons dans la suite que 

 d'autres conditions encore doivent être remplies. 



§ 15. Systèmes télescopiques. On donne le nom de systèmes 

 télescopiques ^) à des systèmes dont les distances focales principa- 

 les sont infiniment grandes. Telle est une lunette astronomique, ré- 

 glée pour un observateur à oeil emmétrope. L'oeil est dit emmé- 

 trope lorsque la rétine, sur laquelle se forme l'image, est conju- 

 guée d'un plan placé à une distance infinie en avant de l'oeil. 

 D'après les valeurs des distances focales principales (§ 9) on a, 

 poiu- un système télescopique, jj ==. 0. Cette relation peut d'ailleurs 

 être déduite de la première équation fondamentale. Si les distances 

 focales principales sont infiniment grandes, un faisceau de rayons 

 incidents parallèles donne un faisceau de rayons émergents éga- 

 lement ])arallèles. Cela résulte encore de la deuxième équation 

 fondamentale qui, pour jy = 0, devient D,. = cD^. La divergence 

 finale ne dépend donc plus de l'amplitude du rayon incident, mais 

 uni(iuement de sa divergence. Des rayons incidents parallèles restent 

 donc parallèles après réfraction. D,. n'est égal à D^ que si D^ = 0, 

 c. l\. d. si les rayons incidents sont parallèles à l'axe. Si D.^ ^ 0, les axes 

 des faisceaux cylindricpies incidents et réfractés forment entre eux 

 l'angle {p — 1) -Z^^. Si la section normale du faisceau de rayons 

 incidents est circulaire, il en est de môme du faisceau émergent ; 

 le rayon de cette dernière section est s fois plus grande que le 

 rayon de la première, comme on peut le déduire immédiatement 

 de la signification de s (§ 8). Si i> = 0, le grossissement linéaire 

 V = s -\^ p x^ (§8) devient V = s, c.à.d. égal au pouvoir dila- 

 tant et est donc indépendant de la distance de l'objet au système 

 réfringent. Le grossissement linéaire est donc égal au rapport des 

 rayons des sections normales des deux faisceaux cylindriques consi- 

 dérés tantôt. Ceci résulte d'ailleurs immédiatement de cette circon- 

 stance, qu'un rayon incident parallèle à l'axe donne un rayon 

 réfracté également parallèle a l'axe. Si des extrémités de l'objet on 

 mène des rayons parallèles à l'axe, leur distance est égale à la 



') VioUe (Cours de Physique) désigne ces systèmes sous le nom de systèmes afocaux. 



