RELA.TIVITÀTSTHEORIE. 87 



(88) /y 2 K = xtf 2 T — A 2 g 

 D 2 K = — kB 2 T 



verglichen werden mit den hier abgeleiteten in der G estait : 



(89) 8 2 K = — k S <p' Cpl) 2 T — v k 2 g 



D*K = KDcp'( Po yT . 



für den Fall A = 0, 2 D = 0. Die Rechnung scheint also zu ergeben, 

 dasz das BiNSTEiN'sche Zusatzglied nicht eine willkürliche durch 

 unser tatsachliches Wissen nicht gerechtfartigte Erweiterung der 

 Feldgleichungen ") ist, sondern eng zusammenhangt mit der Berück- 

 sichtigung nicht incohàrenter Alassen. 



Es sei noch auf eine merkwürdige Analogie gewiesen zwischen 

 den Gleichnngen (85) and den Deformationsgleichungen eines elas- 

 tischen Mediums. 1st in drei Dimensionen der Tensor der Spannung ' 2 S 



2 



und der Affinor der Deformation V, so ist: 



(90) sè = K SY 



dI = k 2 d\, 



worin K und K 2 die zu den Deformationen nullter und zweiter 

 Ordnung gehörigen ElastizitJitskonstanten des Mediums sind. h ) 



Schreiben wir nun 2 Z für die Summe von 2 T, 2 J) und 2 2; so 



laszt sich (85) in die Form bringen : 



(91.) S 2 Z = ->S' T K 



K 



B 2 Z= — l D 2 K. 



K 



Die Bewegungsgleich.ungen abgeleitel aus den Feldgleichungen der 



Gravitation. 



Die Variation von q und die virtuelle Verrückung der elektrisch 

 geladenen Materie ergaben nach (47) die mechanisch-elektromag- 

 netische Bewegungsgleichung : 



(92) — v 1 ( 2 T + 2 D) = 



und die Variation des Gravitationspotentials ergab nach (85) die 

 Feldgleichung der Gravitation: 



o) 17. l S. 152. 

 6) 14. 2 S. 225. 



