Zur Kritik der Böhm-Hartig'schen Theorie der Wasserbewegung- etc. 185 



es, wenn der Filtratioos widerstand der Membran =0 gesetzt wird, in 

 derselben mit einem zusammenhängenden Wasserfaden zu thun haben, 

 der in der Richtung der punktirten Linien schlangenförmig verläuft. 

 Diese ganze Wassersäule muss dann aber von dem obersten Meniscus 

 gehalten werden, was natürlich nur so lange möglich ist, als die Länge 

 derselben die der Weite der Tracheide entsprechende capillare Steig- 

 höhe nicht übersteigt. Diese ist aber eine zu geringe Grösse, als dass 

 sie hier in Betracht kommen könnte. 



Wir werden somit, wenn wir wenigstens die Vertheilung von Luft 

 und Wasser in den Tracheiden, so wie sie Hartig darstellt, zugeben, 

 zu der Annahme eines Filtrations wider Standes in der Membran ge- 

 zwungen, der mindestens gleich ist der in jeder Tracheide auf ihr la- 

 stenden Wassersäule. Ich will deshalb bei den folgenden Betrachtungen 

 zunächst die Annahme machen, dass der Filtrationswiderstand der Mem- 

 bran eine Grösse besitzt, welche gleich ist der in der Zelle enthaltenen 

 Wassersäule, ohne jedoch damit behaupten zu wollen, dass nicht auch 

 bei den Tracheiden ähnliche Verhältnisse wie bei der Jamin'schen 

 Kette im Spiele sein könnten. 



Erörtern wir nun, wie sich unter obiger Annahme eine Längsreihe 

 Tracheiden (s. Figur), die sämmtlich, wie im Hartig'schen Schema, 

 am oberen Ende eine Luftblase enthalten, verhalten wird, wenn in der 

 obersten die Luft durch Wasserentziehung verdünnt wird: Die Luft- 

 blase in der unteren Tracheide (1) wird offenbar so lange Wasser in 

 die obere Tracheide (0) hineinpressen, bis die Spannungsdifferenz der 

 beiden Luftblasen nur noch gleich ist der Höhe der Wassersäule, die 

 sich über dem Meniscus in der unteren Tracheide befindet (h 1 ), ver- 

 mehrt, um den Filtrations widerstand der Membran. Denn wenn die 

 untere Luftblase sich soweit ausgedehnt hat, dass ihre Spannung die 

 der oberen nur noch um diese Grösse übertrifft, so verhindern ja der 

 Filtrations widerstand der Membran und die zu hebende Wassersäule 

 eine weitere Ausdehnung. 



Um eine gleiche Einheit zu erhalten, wollen wir nun die Spannung 

 der Luft, anstatt durch die Quecksilbersäule, welcher sie das Gleich- 

 gewicht halten würde, durch die gleich schwere Wassersäule ausdrücken, 

 so dass also ein Atmosphärendruck 10,3 m Wasser betragen würde. 

 Die Spannung in der Luftblase 0, 1, 2 ... . sei ferner mit S°, S 1 , S 2 . . . 

 bezeichnet. Drücken wir nun den Filtrations widerstand der Membran 

 ebenfalls in der Weise aus, dass wir ihn der Wassersäule gleich setzen, 

 deren Hebung eine gleiche Kraft erfordern würde wie die Ueberwindung 

 jenes Widerstandes und bezeichnen denselben mit w 1 , w 2 ..., so er- 

 halten wir für den obigen Gleichgewichtszustand zwischen den beiden 

 obersten Luftblasen die Gleichung: 



S 1 =S° +h> +W 1 . 



Nach unserer obigen Annahme ist aber der Filtrations widerstand 

 der Membran gleich der darauf lastenden Wassersäule, mithin 



