Geber die Jamin'sche Kette. 385 



für eine Luftblase 54 mm Wasser betrug in einer Röhre, in der sich 

 die capillare Steighöhe auf 200 mm belief. Es ist dies überhaupt die 

 einzige genaue numerische Angabe über die Grösse jenes Grenzwerthes, 

 die ich in der Literatur habe auffinden können. 



Da nun die Jamin'sche Kette bei der Bewegung des Saftes im 

 Lumen der pflanzlichen Gefässe ohne Zweifel eine grosse Rolle spielt, 

 so erschien mir eine etwas eingehendere Untersuchung derselben nicht 

 ohne einiges Interesse. Es wäre nun allerdings für den Pflanzen-Phy- 

 siologen wünsch enswerth gewesen, mit vegetabilischen Gefässen zu 

 operiren, aber leider schienen mir zur Zeit die experimentellen Hinder- 

 nisse zu gross, so dass ich mich auf Glasröhren beschränken musste, 

 die, wenn sie auch nicht imbibitionsfähig sind, doch in Folge ihrer 

 vollständigen Benetzung durch Wasser Analogieschlüsse gestatten dürften. 



Im weiteren Verlaufe meiner Arbeit habe ich dann noch mit ver- 

 schiedenen anderen Flüssigkeiten Versuche angestellt Diese stehen 

 mit den Problemen der Pflanzen-Physiologie zwar in keiner directen 

 Beziehung; da sie jedoch die von Naegeli 1 ) aufgestellte Theorie der 

 einschlägigen Erscheinungen iu schönster Weise bestätigen, glaubte ich 

 dieselben gleichfalls an dieser Stelle publiciren zu dürfen. 



Bevor ich zur Besprechung meiner Versuche übergehe, möchte ich 

 noch einen Punkt kurz erörtern, der mehrfach mit meiner Frage zu- 

 sammen geworfen wurde. Ich meine die Erscheinungen, die man 

 beobachtet, w-enn die benutzte Röhre eine conische Gestalt hat oder 

 gar abwechselnd dicker und dünner wird. Es können dadurch Be- 

 wegungserscheinungen hervorgerufen werden, die lediglich auf Capilla- 

 rität beruhen und auch in jedem einigermassen ausführlichen Lehrbuche 

 der Physik mehr oder weniger eingehend hesprochen werden. Zur 

 Orientirung für den mit physikalischen Fragen weniger Vertrauten mag 

 Folgendes dienen. 



Die Wirkung der Capillarität können wir uns wohl am Einfachsten 

 so vorstellen, dass wir in jedem concaven Meniscus eine ziehende 

 Kraft annehmen, die dem Durchmesser desselben umgekehrt proportional 

 ist. Haben wir aber in einem conischen Capillarrohre einen Wasser- 

 tropfen, der an einem Ende von einem kleineren Meniscus begrenzt 

 ist als am anderen, so wird der von diesem ausgeübte Zug grösser 

 sein als der des grösseren Meniscus, und der Wassertropfen ward sich 

 in Folge dessen nach dem engeren Ende der Röhre hinbewegen. 



Wechseln aber in der Röhre dickere und dünnere Stellen und ist 

 dieselbe nur zum Theil mit Wasser erfüllt, so werden sich offenbar die 

 Wassertropfen nach den feineren Stellen der Röhre hinbewegen; und zwar 

 ■wird, wenn wir uns die Unterschiede in der Spannung der eingeschlossenen 

 Luft durch Diffusion ausgeglichen denken, erstdann ein Ruhestand eintreten 



1) Sitzungsber. d. k k. Acad d. Wiss. 1866, p. 597 seq. 



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