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naie di raggio B i , sarà: 



•_K = Ri 

 G> 2 ! 



9 



- a 2 f R -*dR = £- (o 2 Ri — o*Rl) = £ — £, 

 9 Jr=b 2 2g x 2g 2g' 



essendo u 4 =.oR 4 . 



Supponiamo che le vene acquee entro i canali mobili discendano di 

 h 4 — h 2 (essendo h 4 la profondità delle uscite rispetto alla superfìcie libera 

 del canale d'arrivo); inoltre che posseggano alle uscite la velocità rela- 

 tiva w i e l'altezza piezometrica a±; infine che trasformino in energia ter- 

 mica per ogni chilogrammo d'acqua l'energia 



t t 



9 



idi 



%9 



che, secondo Zeuner, in via generale di prima approssimazione possiamo 

 porre 



= 0,125 l 4- 

 2g 



come quella per i canali distributori. 



Ora siamo in grado di porre l'equazione dell'energia nel moto relativo 

 dell'acqua entro i canaletti mobili. 



(Equazione V) 



2 *\ 2 ^ 



- + a z - ì - { h i -h 2 ) + -(ui-u i )-t; i ---- ai = 0. 



Sommando quest'equazione colla IV precedente troviamo: 



(Equazione VI) 



1 u? i@^ tny' 



2^2 — 2D 2 'ti 2 -cosa 2 \-ha 2 -i-(h i — ^-h — — z 2 — z z — C 4 -^ — -^ — a i = . 



La somma F 4 delle sezioni finali delle vene acquee entro i canali mo- 

 bili sarà data da 



Q = F 4 • w? 4 . 



Come caso più generale, possiamo supporre che le vene acquee si sca- 

 richino (come nelle turbine Henschel-Jonval) dai canali mobili entro 

 un ampio tubo, specie di continuazione del tubo adduttore, colla velocità 

 assoluta o 4 determinata dal parallelogrammo delle velocità (Yegg. Fig. VIP, 

 Tav. T). 





