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 (Equazione VII) w\ = v>\ -+- u\ — 2c 4 • w 4 • cos a 4 



e> 4 sen /? 4 w? 4 sen oc 4 



z; 4 " " sen (/? 4 — a 4 ) w 4 ' sen (/? 4 — cc 4 ) 



w? 4 _ sen a 4 



p 4 _ "sen^ 4 ' 



o 



Sostituendo soltanto il valore di — nella precedente equazione, tro- 



viamo : 



(Equazione Vili) 



vi 2i? - ^„« C0S« 9 ,, . . e. UDÌ DÌ 2D.'U À 'COSa. 



2g -% ^".^-V-'.-'.-^—* ty ~ a <=°- 



Sommando questa equazione colla I ci risulta : 



(Equazione IX) 



»? , r vi r w\ d\ 2c 4 -w 4 «cosa 4 2D 2 -u 2 -cosa 2 



2g ° 4 * 2 2# 2 3 *2g 2g 2g i 2g 



Discendendo le vene acque entro il tubo di scarico, esse istantanea- 

 mente passano dalla velocità assoluta v 4 ad una più piccola, e quindi tras- 

 formano nuova energia sensibile in energia termica. 



Siffatto brusco passaggio può essere attenuato con speciali apparecchi 

 (per es.il diffusore di Boyden), i quali però non entrarono nella grande 

 pratica. Invece sono più frequenti semplici espedienti. 



Le vene acquee poi trasformano dell'altra energia, vincendo le resi- 

 stenze longitudinali dovute al tubo, e cosi pure incurvandosi, e peggio 

 talvolta ripiegandosi bruscamente, inoltre passando attraverso registri re- 

 golatori (che certo non sono consigliabili) e paratoie di separazione del 

 tubo di scarico dal canale di scarico. 



Infine le vene acquee assumono nella sezione F 5 di testa di quest'ultimo 

 la velocità media nel medesimo, che designeremo con c 5 , in modo che 



Q = F 5 • ^5 = F * ' W 4 = F 3 ' W Z = ^2 ' *V« 



Possiamo esprimere con 



r É. 



''K Ci _. 



5 2g 



la somma di tutte le energie termiche or ora considerate, comprese le più 

 importanti dovute al brusco passaggio delle vene entro il tubo scaricatore. 

 Designamo con H la profondità della superficie libera del canale di 

 scarico sotto a quella del canale di carico. 



