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Ritorniamo alle turbine alla Girard con a 2 = a . 



La vera v 2 sarà data dalla formula approssimativa media 



v\ z= 0,89 • 2g ' h 2 (manometrica) . 



Per metterla d'accordo colla formula generale 



vi = 2g • ^ • H 



occorre ammettere 



_ 0,89 • h 2 (mano metrica) 



e poscia determinare l'angolo @ 3 mediante la formula generale: 

 ir? sen 8- 1 



n _ . — 2 jn 



r 2 sen(/? 3 — a 2 )cosa 2 sen2« 2 (cotg-« 2 — cotg/? 3 )" 



Di mano in mano che aumenta l'angolo /? 3 , diminuisce la caratteristica fi 

 e quindi la velocità di distribuzione delle vene acquee 



o, 



= [/2g. é i.H 



la quale conseguentemente risulta dovuta ad una parte molto ridotta, per- 

 fino alla metà, della caduta reale j?H. 



Ciò perché in causa del forte angolo /? 3 , i canali mobili sono come 

 tubi addizionali convergenti che sforzano la pressione entro le vene acquee, 

 di maniera che la pressione a 2 entro il giuoco riesce considerevolmente 

 maggiore di quella dell'ambiente esterno. 



Quest' ultima poi può essere eguale alla pressione a dell' atmosfera 

 esterna, qualora manchi il tubo di scarico. 



Nel caso più generale finora ammesso, che siavi il tubo di scarico con 

 entro sollevata una colonna d'acqua di altezza H — h 4 non annegante la 

 ruota mobile, possiamo ammettere che la pressione esterna entro il tubo 

 intorno al giuoco fra le due ruote, sia misurata dall'altezza piezometrica 



essendo h i la profondità del piano inferiore della ruota mobile, sotto alla 

 superficie libera del canale d'arrivo. 



Perciò l'eccedenza della pressione entro il giuoco, fra le due ruote, sulla 

 pressione esterna entro il tubo di scarico può essere ammessa misurata da: 



c( 2 — \a —(H— 1-^)1 = a 2 — a -h H—h 4 . 



