— 377 - 



verso la rete, dopo essersene allontanati per un certo tratto, in causa del- 

 l' attrazione che esercita su di essi. 



5. Riflettendo su questo disaccordo fra le previsioni e i risultati otte- 

 nuti, ho finito col persuadermi, che nelle esperienze interveniva una causa 

 di errore, e precisamente questa, che, non appena il disco comincia a 

 caricarsi per opera dei ioni che lo raggiungono, il campo elettrico fra 

 esso e la rete cessa di essere sensibilmente nullo, ed assume tale dire- 

 zione, da rendere di più in più piccolo il numero dei ioni che in ogni 

 successiva unità di tempo possono raggiungere il disco. Questo infatti, 

 assumendo una carica crescente omonima a quella dei ioni, deve di più 

 in più respingerli. 



Dall' esame dell' ultima colonna delle tavole I e II si ricava, a quali 

 valori arrivi il potenziale del disco, neh' istante in cui si sospende 1' a- 

 zione della punta, e da essi si può desumere a quali intensità arrivi il 

 campo elettrico fra il disco e la reticella. Questo campo é, per esempio, 

 di 62 volta per centimetro nel caso della prima esperienza della Tav. I, 

 di 8,6: 0,2, ossia 43 volta per centimetro, nel caso della seconda espe- 

 rienza, e cosi di seguito. In ogni caso questo campo non ha affatto un 

 valore trascurabile. Da ciò risulta, come non sia lecito desumere l'inten- 

 sità della corrente elettrica fra reticella e disco, pel caso in cui fra questi 

 due conduttori il campo si mantenga nullo, dalla quantità di elettricità che 

 il disco acquista, mentre gli si permette di caricarsi. L' intensità della cor- 

 rente deve invece effettivamente decrescere per tutta la durata dell' espe- 

 rienza. 



A persuadermi dell' esattezza di queste considerazioni ho istituite di- 

 verse esperienze, ed ho cominciato col verificare direttamente l' ultima 

 asserzione, e cioè che l'intensità della corrente diminuisce, quando si 

 aumenta il valore numerico del potenziale, omonimo a quello della punta, 

 dato ai disco collettore. 



Prima di far agire la punta dò al disco una carica omonima a quella 

 dei ioni. Sia u il suo potenziale e d la corrispondente deviazione elettro- 

 metrica. Faccio poscia agire la punta per t secondi (in realtà zf=10), e 

 leggo la nuova deviazione <5\ , che é maggiore della prima, e corrisponde 



p _|_ p § -+-d 



ad un potenziale v, . Posso cosi calcolare il potenziale medio -~ — 1 = ~^-= — 1 



(fi § ) Q 



durante 1' esperienza, e la quantità i = — 1 — — - — di elettricità, che in me- 



dia passa neh' unità di tempo sul disco. Ecco i risultati di una serie di 

 misure. 



