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Naturalmente, in una stessa serie di misure la resistenza del tubo T 

 deve rimanere invariata ; perciò devesi aver cura di cacciare le bolle 

 d' aria che, quantunque assai di rado, possono formarsi entro il tubo, de- 

 terminando a questo scopo uno spostamento della colonna d' alcool col 

 togliere o coli' aggiungere liquido in uno dei due vasetti nei quali pescano 

 le estremità del tubo. 



Ciò che può giustificare a posteriori 1' adozione dell' espressione 



D n — 0, 



quale rappresentatrice dell' effetto prodotto dalle radiazioni attive sui corpi 

 elettrizzati, é il risultato ottenuto variando l' intensità delle radiazioni stesse, 



e che può esprimersi cosi: La dispersione d = — 1 è proporzionale al- 



V intensità delle radiazioni che la producono. 



Le esperienze furono fatte collocando il conduttore R della fig. 2 

 (disco di rame di 11 e. di diametro) a circa 40 e. dalla finestra circolare 

 da cui partono le radiazioni X, e per variare l' intensità di queste si ap- 

 plicarono contro 1' alluminio che chiude la finestra un semicerchio ed un 

 quaito di cerchio di grosso piombo, ora 

 insieme, ora separatamente, in modo da 

 lasciare libera una porzione soltanto del- 

 l' alluminio, e cioè (fig. 3) o un quarto 

 solo, come in «, o metà come in b, o 

 tre quarti come in e. Siccome il disco 

 R era ben di fronte alla finestra, ed il 



tubo di Crookes adoperato dava una emissione di raggi X regolarmente 

 distribuita, regolarità resa evidente dall'essere perfettamente di rivoluzione 

 rispetto all'asse, per forma e splendore, la fluorescenza della calotta di 

 fondo, cosi si poteva ammettere che nei tre casi a, b, e, la intensità della 

 radiazione sul disco R fosse rispettivamente y 4 , la metà, o 

 sita a finestra libera. 



Ora, ecco i risultati di una serie di misure. 



% dell' inten- 



INTENSITÀ 



i 





D i 



V ^0 °1 



d:i 



O — 



1 



15, 12 V. 



12,52 V. 



0,208 



0,208 



0,75 



» 



13,08 



0,156 



0,208 



0, 50 



» 



13,64 



0,109 



0,218 



0,25 



» 



14,32 



0,056 



0,224 



