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Nella prima colonna di questa tabella è notata 1' intensità della radia- 

 zione che esce dalla finestra, presa come 1 quella che si ha colla finestra 

 interamente libera; nella seconda il potenziale dato dalla batteria che ca- 

 rica il disco; nella terza il potenziale del disco durante l'azione dei raggi X; 

 nella quarta la dispersione d; e finalmente nella quinta il rapporto fra 

 dispersione ed intensità. I numeri di quest' ultima colonna sono abbastanza 

 poco differenti, avuto riguardo alle grandi variazioni introdotte nell'inten- 

 sità, per concluderne la proporzionalità fra d ed i. 



4. Correzioni. Se si sopprime il conduttore R ed il filo che lo congiunge 

 al pozzetto a (fìg. 2), e si chiude, per mezzo d'una grossa lastra di piombo, 

 il foro che fu praticato nella lastra DD onde lasciar passare quel filo, si 

 osserva tuttavia una piccola diminuzione nella deviazione elettrometrica, 

 allorché il tubo di Crookes entra in azione. Questa diminuzione é tanto 

 più piccola, quanto più estesa è la lastra DD. Sembra dunque che i raggi X 

 agiscano sui vari apparecchi che sono nelP ombra della lastra DD benché 

 non possano colpirli in linea retta. 



È facile persuadersi che 1' effetto non si deve né ad azioni elettriche 

 emananti dagli apparecchi chiusi nella cassa metallica, né ad imperfetta 

 opacità del diaframma di piombo. Ma lasciando per ora a parte ogni ri- 

 cerca sulla causa del fenomeno, é chiaro che, rimesso a posto il condut- 

 tore R, le deviazioni lette mentre agisce il tubo di Crookes saranno un 

 po' più piccole di quello che sarebbero se queir azione secondaria non 

 esistesse. L' ignorarne 1' esistenza può dunque condurre, e forse ha con- 

 dotto già, ad errori. 



Per eliminare quanto ó possibile questa causa d' errore e correggere 

 le letture, ho trovato conveniente la seguente disposi- 

 Flg> 4 zione. Il filo che va dal pozzetto a (fìg. 2) al condut- 



tore R non é più stabilmente fissato a quest' ultimo, 

 ma può sfiorare il mercurio contenuto in un pozzetto q 

 (fìg. 4) unito ad R. Interrompendo la comunicazione e 

 facendo agire i raggi X, il potenziale da v diventa u[, 

 in causa dell' azione che i raggi stessi esercitano sugli 

 apparecchi posti neh' ombra del diaframma DD, ed 

 all' infuori della loro azione su R. La dispersione 



D Ci 



d' = — — ; — , calcolata in base a questi dati, si sottrarrà 



Ci 



dalla dispersione a = — L che si ottiene dopo ristabilita la comunica- 

 ci 

 zione di R con a, e la differenza d — d' rappresenterà la dispersione pro- 

 dotta sul conduttore R. 



