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che in contatto di una delle armature IM si trovi un dielettrico solido, e 

 in contatto dell' altra DE uno strato d' aria. 



Mantenute le due armature ad una differenza di potenziale costante V, 

 esse saranno cariche, una con densità cr (per esempio IM) e 1' altra con 

 densità — a . Facendo attraversare dai raggi X gli strati d'aria, si stabi- 

 lirà in ciascuno di essi una convezione, per cui alla fine le faccie solide 

 che limitano lo strato b l avranno acquistato cariche di densità — a x e 

 -+- a l (come nella figura), quelle che limitano lo strato b 2 cariche di den- 

 sità =t a 2 etc. , mentre la densità sulla faccia inferiore dell'ultimo die- 

 lettrico sarà — a n , e quelle sulle armature -+- a e — a'. Rappresentiamo 

 queste varie densità con simboli diversi, non potendo stabilire a priori 

 che molte di esse sieno eguali fra loro in valor assoluto, come rimarrà 

 dimostrato. 



Chiamiamo F l , F 2 — le forze elettriche negli strati a x , a 2 , G l , G 2 .. 



... G n quelle in b x , b 2 b n . Avremo (1): 



2tf 2jt 

 F 1 ^=~ {a -+- o' -+- a n ) , F 2 — -r- (a -+- a' ■+- a n ) , 



Gj = 2ji (a -+- o' — 2a x -{- a n ), G^= 2n (a -+- a' — 2a 2 -+- «„),... G n -= 2n (a -+- a' — a n ). 



Dovendo essere G x = G 2 = = G n = affinchè cessi ogni convezione 



elettrica, si avrà : 



g -+- a' = 2tfj — a n — 2a 2 — a n — == a n . 



Ma, per la proprietà dei tubi di forza : 



a — a n — cr' = 0; 

 ne consegue : 



o' = , otj = a 2 = = a n = a . 



Dunque, la densità sull' armatura che é in contatto dell' aria é zero r 

 mentre tutte le altre densità hanno un egual valore assoluto a. Natural- 

 mente, se sull' armatura DE giacesse una lastra dielettrica solida, la 

 densità su di essa sarebbe — a; del pari, se in contatto di IM fosse uno 

 strato d' aria, la densità sarebbe nulla su quell' armatura. 



Per determinare il valore di a basta rammentare che la differenza di 

 potenziale fra le armature si suppone mantenuta costante ; e siccome 



(1) È noto che la forza elettrica prodotta dall' elettricità distribuita uniformemente, e con den- 

 sità g, sopra un piano illimitato, è, a qualunque distanza dal piano, eguale a 2tz~. Per conse- 

 guenza, fra due piani paralleli elettrizzati con densità -+- a e — a, la forza elettrica vale 4tto\ 

 mentre la forza stessa è zero fuori dallo spazio compreso fra i due piani. 



