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questa differenza di potenziale non è che il lavoro compiuto dalla forza 

 elettrica nel trasporto di una unità d' elettricità positiva da una armatura 

 all' altra, si avrà : 



V = Fj a x ■+- F s a 2 h , ossia : V= Attg \j} 



a, a r 



) (1), 



da cui : 



V 



(T 



/«, a_ 2 

 \k, k a 



M^ 7 .; 



Ma questo valore della densità è precisamente quello della densità di 

 carica che avrebbero le armature nel caso in cui fra esse non si trovas- 

 sero che i dielettrici a xì a 2 .... e non gli strati d'aria. Si può dunque 

 dire che : La convezione provocata dai raggi X in un condensatore ad 

 aria, fra le cui armature, mantenute a costante differenza di potenziale, 

 sono poste delle lastre dielettriche, cessa, allorché tutte le /accie delle lastre 

 hanno acquistato cariche dello stesso segno di quella che possedeva in 

 principio r armatura verso cui sono rivolte, e 

 di densità eguale a quella che avrebbero le ar- 

 mature, se semplicemente si accostassero sino 

 al punto da ridurre a zero lo spessore degli 

 strati d'aria. 



Applichiamo questo risultato generale al caso 

 di una lastra dielettrica CDEF (fig. 15) posta fra 

 due armature ad essa parellele A, B, la prima 

 delle quali é mantenuta ad un potenziale V, mentre la seconda é in co- 



Fig. 15 



B 



(1) Procedendo in modo analogo si potrebbe trattare il caso di un condensatore sferico, fra 

 le armature del quale si trovino degli strati concentrici di vari dielettrici solidi e di aria, op- 

 pure quello simile di un condensatore cilindrico. Tanto nell' un caso che nell' altro si troverebbe 

 che, affinchè cessi la convezione prodotta dal passaggio dei raggi X negli strati d' aria, è neces- 

 sario che le superfici di contatto fra dielettrici solidi ed aria abbiano acquistato cariche tutte 

 eguali in valor assoluto, coi segni distribuiti in modo simile che nella fig. 14. Nel caso delle 

 sfere concentriche, invece della formola data nel testo, si avrebbe quest' altra: 



V = 



k x R(R-t- a x ) ^ (R -+- a x -+- òj) {R -+- a, -h b l -+- a 2 ) 



ove cr indica il valore assoluto delle cariche, che in causa della convezione si formano sulle su- 

 perfici dei dielettrici, R il raggio dell'armatura interna, a l , a 2 le grossezze dei dielettrici 



solidi misurate secondo il raggio, hi, k 2 le loro costanti dielettriche, b } , 6. 2 le grossezze de- 

 gli strati d'aria. Nel caso dei cilindri concentrici, indicando con e la carica per unità di lun- 

 ghezza alla superficie dei dielettrici, si avrebbe: 



„ 2- . R ■+- 

 V =kl l09 —R 



a, 2,1 , R 



b, 



11 



b x 



