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Come si vede, si rende conto perfettamente dei fenomeni osservati al- 

 lorché delle lastre dielettriche sono collocate fra un conduttore elettrizzato 

 esposto ai raggi X e i conduttori non isolati circostanti, senza supporre 

 che i dielettrici non gassosi assumano un certo grado di conducibilità, 

 allorché sono attraversati dai raggi X. Che infatti essi non vengano in tal 

 modo sensibilmente modificati, sarà dimostrato nel § 16. 



13. Sull'ipotesi della convezione elettrica nei gas. In un § precedente 

 ho accennato all' ipotesi, secondo la quale la dispersione provocata dai 

 raggi X sarebbe dovuta ad una convezione, ossia ad un trasporto delle 

 cariche elettriche, che si compirebbe secondo le linee di forza. Questa ipo- 

 tesi è quella stessa che, mediante metodi svariatissimi, cercai di dimo- 

 strare essere conforme al vero in altri casi di propagazione dell' elettricità 

 nei gas. Siccome le esperienze che tendono a dimostrare 1' esistenza di 

 quella maniera di convezione elettrica, nel caso in cui agiscono i raggi X, 

 sono più o meno simili a quelle che mi valsero per sostenere quell'ipo- 

 tesi negli altri casi di dispersione elettrica, cosi, a scopo di chiarezza, de- 

 dicherò questo § ad un succinto richiamo delle mie ricerche anteriori. 



Non appena il Crookes mostro con grande evidenza il fenomeno, già 

 prima osservato da Hittorf, dell'ombra proiettata sul vetro fluorescente 

 da un oggetto posto di fronte al catodo in un tubo a vuoto, fenomeno che 

 in allora si ammetteva generalmente dovuto ad una convezione (ma che 

 ora si preferisce considerare come prodotto dai raggi catodici), trovai modo 

 di mostrare, che una simile convezione prende origine, allorché dell' elet- 

 tricità si disperde da una punta metallica elettrizzata neh" aria alla ordi- 

 naria pressione. Infatti, un oggetto qualunque posto di fronte alla punta 



raggio interno R 1 (che può supporsi, se si vuole, eguale ad R), e di raggio esterno R 2 , la cui co- 

 stante dielettrica sia k. Sia V il potenziale al quale è caricata la sfera prima di ogni esperienza. 



Se o-Q è la sua carica totale, si avrà V= ^o ( -77 — pr ■+■ 75- + 7-75 7-75- }. Facendo agire i raggi X 



\ R Ki Ri ktii KLivi 



sinché divenga nulla la forza elettrica nell'aria, sia fra il dielettrico e la sfera, sia fuori dal die- 

 lettrico, la sfera resterà priva di carica, mentre la faccia interna dell'involucro isolante assumerà 

 una carica <7 , e la faccia esterna la carica — c . Compiuta cos'i la prima esperienza, si ricarichi 

 la sfera al potenziale V. Calcolando questo potenziale e indicando con a' la nuova carica della 



sfera, si trova V = a' (-7V — 75- + -75- -+- rrs th-I+^Its tt)> e( i eguagliando i due valori 



\ ri Jrli Jrl^ kli^ /iRo/ K \K 1 R 2 / 



di V: 



/J__ J_ J_\_ r/J_ J_ JL _L 1 \ 

 7 °\R #! + Rj~'° \R~ R x ^ R^ kR l kRj' 



Per conseguenza a'<i<7 Q . Ora, la forza elettrica nell'aria al principio della prima esperienza, 



in un punto distante r dal centro della sfera era — \; invece la forza medesima è — in quello 



stesso punto al principio della seconda esperienza. Essa è dunque minore in ogni punto dell'aria 

 per la seconda esperienza che per la prima, e perciò in esperienze successive la dispersione deve 

 essere di più in più lenta. 



