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intercetta parte delle particelle materiali elettrizzate, che partono da essa, 

 ed una superfìcie posta più oltre rimane colpita solo da quelle particelle, 

 che non hanno incontrato l' oggetto. Se questa superfìcie è quella di un 

 dielettrico, quelle particelle gli cedono, almeno in parte, la propria carica ; 

 ma nel mezzo della plaga elettrizzata resta una regione scarica, perché 

 protetta dall' oggetto posto fra la punta e la superfìcie. La proiezione del 

 miscuglio di minio e solfo (o meglio di minio e licopodio) renderà visi- 

 bile questa regione scarica, che costituisce 1' ombra elettrica dell' oggetto. 

 Giunsi a rendere visibili queste ombre elettriche anche con altri artifìci, 

 ottenendole cioè : su lastre metalliche o su cartoni aspersi di polvere con- 

 duttrice, su lastre fluorescenti e su lastre fotografiche (1). 



Si può dimostrare a priori che le traiettorie percorse dalle particelle 

 elettrizzate non dipendono né dalla massa delle particelle né dalla loro 

 carica, e che differiscono tanto meno dalle linee di forza, quanto meno si 

 permette loro di acquistare velocità (2). Ora, nella supposta convezione 

 elettrica esiste certamente una causa per la quale le particelle sono esposte 

 a perdere velocità, qualunque si scelga fra le più verosimili ipotesi che si 

 possono fare intorno alla loro natura. Si può supporre: 1° che quelle par- 

 ticelle elettrizzate sieno particelle solide staccate dalla punta metallica, o 

 in genere dai corpi che perdono la loro carica; 2° che esse altro non 

 sieno che le molecole del gas; 3° che esse sieno atomi liberi o meglio 

 ioni. Ammettendo la prima ipotesi, le particelle perdono velocità in causa 

 della resistenza dell' aria nel seno della quale devono muoversi ; ammet- 

 tendo la seconda o la terza, un risultato equivalente é prodotto dalle fre- 

 quenti collisioni molecolari o atomiche. Nelle mie prime pubblicazioni non 

 discussi che le due prime ipotesi ; della terza tenni conto solo più tardi. 



Ad illustrare gli effetti della convezione, combinai certe esperienze nelle 

 quali delle polveri finissime elettrizzate erano messe in moto attraverso 

 V aria dalle forze elettriche. Tali polveri, muovendosi secondo le linee di 

 forza, potevano produrre delle ombre elettriche, simili a quelle date da 

 una punta elettrizzata (3). 



Ma la forma delle linee di forza é il più delle volte non geometrica- 

 mente definita; perciò pochi sono i casi nei quali si può calcolare, prima 

 anche dell' esperienza, il luogo preciso ove deve formarsi 1' ombra di un dato 

 punto dell' oggetto. Fra questi pochi casi uno dei più semplici è quello dei 

 sistemi cilindrici. Ora, fu appunto ricorrendo a sistemi di questo genere che 



(1) Le ombre elettriche. — Mem. della R. Acc. di Bologna, serie IV, t. II. — N. Cimento, 3 a serie, 

 t. XI, pag. 123 11882) . — Journal de Physique 1883, pag. 17 e 76. — Beiblàtter 1881, pag. 901. 



(2) Le ombre elettriche, II Memoria. — Mem. della R. Acc. di Bologna, serie IV, t, III. — Jour- 

 nal de Physique, 1. e. — Beiblàtter 1883, pag. 727. 



(3) Vedi. Le ombre elettriche, II Memoria, cap. VI. 



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