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1' aria che si trova fra le due armature IM, DE da raggi X, non solo si 

 forma una convezione, p. es. di elettricità negativa, da IM verso DE, ma 

 pure una d' elettricità positiva in senso contrario , anche negli intervalli 

 fra L e GH, e fra L e IM, e non si vede subito perchè debba in ultimo 

 trovarsi meno elettricità negativa su quelle parti della superficie dell'eba- 

 nite GH che stanno sotto L, che nel resto di quella superfìcie. 



Sembra invero che la ragione principale, per cui anche coi raggi X si 

 formano le ombre elettriche, risieda nel prodursi del fenomeno del § 8. 

 Infatti risulta dall' ultima delle esperienze ivi descritte, che la dispersione 

 fra le due armature d'un condensatore ad aria si rende più lenta, inter- 

 ponendo fra esse una lastra conduttrice oppure una dielettrica. Perciò, nel 

 caso dell' esperienza della flg. 18, se si lasciano agire per qualche tempo 

 i raggi X, deve trovarsi una carica minore sull'ebanite in corrispondenza 

 dell' oggetto L che nel resto dell' ebanite stessa. 



Tuttavia potrebbe credersi che facendo durare indefinitamente l'azione 

 dei raggi X ogni differenza dovesse sparire ; e d' altra parte è probabile 

 che l'effetto dell'interposizione d'una lastra fra le armature d'un conden- 

 satore ad aria cessi d'essere sensibile, allorché la loro distanza é abbastanza 

 grande. Per questi motivi é utile il far vedere che ombre elettriche devono 

 formarsi anche se non si tien conto del fenomeno del § 8, e se si lasciano 

 agire a lungo i raggi X. 



Consideriamo la disposizione sperimentale della flg. 18, supponendo 

 però che tutte le lastre, compresa la L, sieno infinitamente estese. Sia e lo 

 spessore complessivo delle due lastre d' ebanite NO, GH, k la relativa 

 costante dielettrica, a, k lo spessore e la costante dielettrica della lastra L. 

 Quando cessa la convezione nell' aria attraversata dai raggi X, che occupa 

 gl'intervalli fra L e le due lastre d'ebanite NO, GH, la densità elettrica 

 su queste è, in virtù del teorema generale dimostrato nel § 12, in valore 



assoluto : 



V 



a = 



Air 



le a\ 



in cui V é la differenza di potenziale costante fra le armature. Se la lastra 

 L non esistesse, il valore finale della densità elettrica sulle due lastre 

 NO, GH, sarebbe 



V 



G 



Atz t 

 K 



Ora, nel caso dell' esperienza eseguita colla disposizione indicata dalla 

 fìg. 18, a sarà sensibilmente la densità finale sull'ebanite nelle parti che 



