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1' origine O nel luogo occupato dal risonatore, 1' asse Oz essendo parallelo 

 alla direzione della forza elettrica sulle onde, e sia O z Q l'asse del cilindro. 



Siccome per render conto 

 Flg- 2 delle esperienze si dovrà 



considerare, come varii l'a- 

 zione del cilindro sul riso- 

 natore, allorché si fa girare 

 il suo asse intorno ad uno 

 dei suoi punti, supporremo 

 che O sia questo punto che 

 rimane fisso. Senza dimi- 

 nuire la generalità potremo 

 supporre che questo punto 

 sia situato sul piano xz. 



Consideriamo altresi un 

 secondo sistema di assi or- 

 y x<> togonali, aventi per origine 



il punto O , per asse O z 

 V asse del cilindro , e per asse O x una retta perpendicolare ad O z nel 

 piano passante per O z e parallelo ad Oz. 



Con un facile calcolo (Veggasi la Nota B) si trovano per le compo- 

 nenti X, Y, della forza elettrica prodotta in dal cilindro, nell' ipotesi che 

 il campo elettrico sia costante, le seguenti espressioni : 



X 

 Y 



//sen a 



(ool -+- ylf 



Hsen a 



{X 2 



yl) 



2x y sen o -+- (yl — xl) cos a cos o , 



— 2x y cose? H- (yl — xl) cos a sen o , 



nelle quali H è una costante, che dipende dall'intensità del campo, come 

 pure dalla costante dielettrica e dal raggio del cilindro, a V angolo fra 

 l'asse O z Q del cilindro e la direzione Oz del campo, a l'angolo fra i piani x z Q 

 ed xz, e finalmente x , y (e z ) le coordinate di O rispetto agli assi di 

 origine O . Dicendo r la distanza OO e /? l'angolo di r con Oz, si ha 

 quindi : 



x = — r cos a sen /? cos a -+- r sen a cos $ , y — r sen /? sen a. 



Ma non é necessario scrivere i valori finali di X ed Y, quali si otterreb- 

 bero sostituendo nelle loro precedenti espressioni questi valori di x Q ed y Q . 

 Dando opportuni valori ad r, oc, /?, o, si dà al cilindro qualunque posi- 

 zione rispetto ad 0, e cosi si è in grado di confrontare nei vari casi le 



