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rette AL, BN, con cariche -+- q e — q per unità di lunghezza e distanti - 



dall'asse O z , giaceranno nel piano x z . Sieno x Q , y , le coordinate di M, 

 r la sua distanza dell'origine O , ed r x , r 2 , le distanze dai punti A e B. 



Rammentando che la forza dovuta ad una retta indefinita elettrizzata 

 uniformemente con carica q per unità di lunghezza, sopra un punto posto 

 alla distanza r dalla retta, é diretta secondo r e vale 2q : r, avremo, per le 

 componenti X , Y Q , Z , della forza in M prodotta dalle rette AL e BN: 



X — 



_2q X » 2 



2q X « 



9 



2 



X A — — 



Z = 



Ma ponendo a = d : 2r si ha : 



Ì = r 2 (i 



a" 



2a°^ 

 r 



), rl = ,*(l 



a~ 



2a ~ 



Introducendo questi valori nella espressioni delle tre compo nenti, e tenendo 

 conto della condizione che a è piccolissimo, si trova : 



X Q =2qd 



oé\ 



yl 



(xl -h yl) 



2\2 •> 



Y=2qd 



^ 



{ocl ■+■ yl) 



2\2 ' 



z = o. 



Fi e- 5 Passiamo ora a nuovi 



assi coordinati Ox, Oy, Oz 

 (fig. 5), dei qual Oz è nella 

 direzione della forza (p del 

 campo, e l'origine é nel pun- 

 to, rispetto al quale si calcola 

 la forza dovuta al cilindro. 

 Sia O il punto in cui l'asse 

 O z del cilindro incontra il 

 piano xz, AB la traccia del 

 pian x z (che é parallelo a 

 <p e quindi ad Oz) sul piano 

 xy, (d 1' angolo che il detto 

 piano fa col piano xz. Si 

 chiami r la distanza OO e /? 

 l' angolo fra r ed Oz. L' an- 

 tico asse O y a , essendo perpendicolare al piano O AB, risulterà parallelo 

 al piano xy. 



