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Ist die letzte halbkugelförmige Linse genau centrisch in einer 

 separaten Röhre befestigt, so kann man durch Drehung desselben 

 die Reflexion in jedes Azimut bringen, ohne die Micrometerfäden 

 aus dem Focus zu stellen, gleichgiltig ob die Huyghen'sche oder Rams- 

 densche Form, oder blos die Halbkugel als Ocular angewendet werden. 



Wendet man eine Bergkrystalllinse an, so ist die Wirkung dieser 

 katadioptrischen Linse gleich der eines Kugelmikroscopes, und da 



2 n 



die Brennweite der Kugel : p = r- — r , so ist dieselbe, für das 



2(w — 1) 



Brechungsverhältniss des Bergkrystalls : 



2 — 1.54418 n>MQQO 



^ = -2XÖ544l8- r=a41882r 



P = 2.387 p 



~~ 0.41882 



Der Halbmesser muss also so gewählt werden für ein äquiva- 

 lentes Huyghen'sches oder Ramsdensches Ocular, dass die Halbkugel 

 etwa 2 l / 3 der Brennweite der letzten Ocularlinse in demselben zum 

 Radius habe, dadurch werden also viel geringere Krümmungen erzielt, 

 als das letzte Ocular, namentlich bei starken Vergrösserungen haben 

 würde, endlich ist der Weg des nahezu parallelen Strahlenbündels 

 so verlängert, dass das Kugelmikroscop nahezu wie eine Röhre wirkt, 

 ohne jedoch so stark wie Cylinderloupen das Gesichtsfeld zu be- 

 schränken. Auch hindert nichts Dawes'che Diaphragmen zu benützen, 

 wenn man auf das Gesichtsfeld verzichtet. 



Es erübrigt noch durch Rechnung die Abschwächung des Sonnen- 

 lichtes durch mein neues Ocular zu finden. 



Nennen wir die Intensität des einfallenden Lichtes J 2 , die des 



reflectirten Lichtes J r 2 , die des gebrochenen Lichtes J„ 2 , so ist 



bekanntlich: 



C J r \ 2 tg 2 (a — a') f sin 2a — sin 2a' \ 2 isin2a — sin2a' v 2 



V. J ) tg~ (cc -\- a') \2sin (a -f- a') cos (a — a'y \sin2cc ~\- sin2ď ' 



„ sin cc . sin 2a sin a cos a 



Da nun: — — - ■=. n, so ist 



sm a' sin2a' sin a' cos a 4 



sin 2« _ VI — sin 1 a n V 1 — sin 2 a 

 sm2a i/Vi sin 2 a\ Vn 2 — sin a 



V( 



n > 



sin 2a yf 1 — sin 2 a 

 sin£a V n 2 — sin* « 



