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cot ca = -7- — • (— 1 -f W 2 — sin 2 co' ). (5) 



Angenähert erhält mau: 



smco' V. ' \ 2'» 2 " 







SW 03' 



cot CO 



— 



w 1 



sin co 4 



cot Co 



-— 



\ n — 



sin 2 co' 



2n 



sin co'\ 1 

 v 2n Jsinco' 



sin 2 co f 

 Für kleine Ablenkungen ist das Glied — š — immer nur sehr 



zn 



klein, folglich sehr nahezu: 



COt CO = — n 



sm co' \ (R\ 



cot co — (n — 1)V 1 -j- cot 2 co 4 J 

 Die vorstehende Gleichung kann man auch schreiben: 

 (n 2 — 1) sin 2 co — sin co 4 (sin co 4 ~j- sin 2co) 



r 2 -n- 2 o • / • ra' + 2oA /■«,/_ 2cA 

 (vi* 5 1) SIW" ß) — 2 SCTř CT S2>il — — J- I cos I I 



>' . / , co'\ f co'\ 



, — Sin \CO -f- — i COS I G3 — I 



sin" co v 2 ' v 2 ^ 



o ' 2 s?'« co' 



n- — 1 =z 



=V5 



(7) 



Die Gleichung (5) und (6) geben die Prismenwinkel, wenn der 

 Brechungsindex bekannt ist, und (7) den Brechungsindex für einen 

 gegebenen brechenden Winkel. 



Ein angenäherter Werth des Brechungsindexes gibt auch die 

 Gleichung : 



n — 1 



cot co — — — - 

 smco' 



n — 1 -j- cot co sin co' . (8) 



Selbstverständlich dürfen die Prismenwinkel in diesem Falle 



nicht so gross genommen werden, dass totale Reflexion eintritt. Ist 



für dasselbe brechende Mittel n' der Brechungsindex der violetten, 



n der rothen Strahlen, so ist die Zerstreuung sehr nahezu: 



n' — n — cot co (sin co' — sin co") 



7 n * .fco'— co"\ fco' -j- co"\ 

 n' — «r: an — 2 cotco sin I I cos I ~ I 



