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wo : — q~r=zb dem Abstände des Bildes des Hohlspiegels hinter 

 der ersten Korrektionslinse, und die Strahlen nach der Brechung 

 durch dieselbe, daher parallel austreten, d. h. ß = oo wird, woraus 

 folgt, dass — c ±d oo die Gegenstandsweite für die zweite Korrek- 

 tionslinse unendlich, und daher die Bildweite der Focallänge gleich 

 wird, also : r = — q = y ist. 



Ferner ist das brechende Mittel beider Linsen identisch, also : 

 w = n'; i* = f*', v=zv' q — q', g — ú und rzrr', wo n den Brechungs- 

 index, und ft, v, p, s, r gewisse Funktionen desselben vorstellen, 

 nemlich : 



n (4,n — 1) n (2n -j- n) 



ft = 



8 (n — l) 2 (» + 2) * ~~ 2 — 1) (» -f 2) 



4 (» — l) 2 n VAn 



An — 1 ~~ 2(w — l)(» + 2) 



_ 4 -j- w — 2n 2 



9 ~2{n— 1) + 2) 



A und A' aber von den Krümmungshalbmessern abhängen mittelst der 



Gleichungen : 



1 p . <7 r xf ~ 



Für die zweite Linse ist analog: 



1 p , (> , r . — — — 



/i c y r 



— = — H -+- — V^A' — 1. 



#1 y c r 



Die obige Gleichung (2) ergibt nun: 



1 \ilb* jil'c W 



1 ii (X — A') & 4 



■^ ^jr, wegen (■£) = 



p^ 3 



(B) 



Nun ist — b-=z(p — J) oder =: 1 — — =1 — o. wo 



ví / p p 1 



z/ die Distanz der Linsen vom Spiegel bedeutet ohne Rücksicht auf 

 ihre Dicke. Also ist: 



TT— = ■ , — T-. und da ~—q=zb ist, auch: 



8f* pg 3 



j_ (A-AQ(p-4) = (X _ A0 X. (4) 



