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da nun die sphärische Aberration ähnlich wirkt wie eine vergiösserte 

 Brechkraft, so ist klar, dass man die restliche Aberration ausser der 

 Axe durch geringe Änderungen in der Krümmung der zweiten Kor- 

 rektionslinse oder was denselben Effekt haben wird, durch eine geringe 

 Verrückung der rückwärtigen Linse, d. h. Änderung ihrer Distanz ó 

 vom Spiegel wird beseitigen können, wie dies auch bei kurzfokaligen 

 photographischen Objektiven zu geschehen pflegt. Da hier gleich 

 brechende Mittel angewendet werden, so wird die chromatische Aber- 

 ration nicht merklich dadurch geändert oder die Achromasie beein- 

 trächtigt werden. 



Es ist nemlich: 



dr 





da in unserem Falle aber — q = r=6 = l — á und p = 1 ß = c — oo 

 ist, so folgt, wegen a = und ď = ra" 



, r ra' — (o" b 2 \ p 2 y 2 rt 



% = ~i — j- y)b^= ' 



ändert sich die Distanz beider Linsen von . einander, so wird: 

 , r a' b 2 . a' (b — Ab) 2 \ p 2 y 2 



da aber y = q ist, so kommt : 



*=-(-t+tFF))' 



b — 4b 



Q 



dy = - «(!-«)(- *f- + (fy) 



man hat also sehr nahezu : dy = -f- 2« Ab , woraus ersichtlich, dass 

 eine kleine Verschiebung der zweiten Linse, eine um so kleinere und 

 entgegengesetzte Änderung in der Achromasie hervorbringt, je kleiner 

 das Zerstreuungsverhältniss des Linsenmediums ist. 



Um nun die Grösse dieser Änderung genau in und ausser der 

 Axe sicherzustellen, erübrigt allerdings nichts anderes als den Gang 

 der Strahlen trigonometrisch zu berechnen, indem man als erste 



