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 diente al resto de la superficie: será 



m dt 



siendo q la cantidad de electricidad que pasa al través del hilo por 

 unidad de superficie normal. Pero por (2) y j qds = Y.q 



I 



4 ¿ s - j- 1^ dS 



Sh 4 77 / M 



estando; la primera integral limitada á la porción de superficie inter- 

 ceptada por el conductor; la segunda se refiere á toda la superficie. 

 Pero 



ji Sh ds+fi Se dS = o 



en que la segunda integral se refiere á toda la superficie menos la 

 porción interceptada por el conductor. Pero como esta es pequeña, 

 podemos escribir en vez de la sugunda integral //„ dS en que se en- 

 tiende que hace referencia á toda la superficie, en cuyo caso 



y por tanto 



4tt /„ == 



y en lenguaje vectorial, sencillamente 



4.7 = ^f. (6) 



Si, en vez de considerar dos masas eléctricas A y B, hubiésemos 

 considerado dos masas magnéticas y el circuito formado por las 

 líneas de fuerza del interior del imán que constituyen y las del exte- 

 rior en el éter, hubiéramos obtenido análogamente 



™ >H 

 4¿/-= — . (7) 



• e M 



VI 



Las dos expresiones anteriores de la intensidad se refieren al caso 

 de propagación en el éter. Como vamos á estudiar la propagación en 

 un medio que presenta la polarización rotatoria, admitiremos como 

 ya hemos dicho la existencia de electrones. Estos tendrán en los 



