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cuerpos, objeto de nuestro estudio un movimiento especial. Admiti- 

 remos, por ejemplo, que el movimiento de un electrón en un cuerpo 

 que presenta la polarización rotatoria natural se puede imaginar des- 

 compuesto en dos: uno que llamaremos lato y que consistirá en un 

 movimiento de oscilación rectilíneo, y otro movimiento de rotación 

 alrededor de un eje que podrá, por ejemplo, coincidir con la recta en 

 que se mueve en el movimiento lato; más claro, como el movimiento 

 de un punto que se mueve en una circunferencia cuyo centro está 

 animado de un movimiento rectilíneo de oscilación según una recta 

 normal al plano del círculo. Llamaremos s á la variable que define el 

 movimiento lato y r y a á las que definen el movimiento circular (r el 

 radio y a el ángulo polar). El movimiento circular se supondrá en el 

 mismo sentido para los electrones todos. 



Para expresar las fuerzas que actúan sobre el electrón, veamos el 

 trabajo realizado por él mismo al haber girado, en un movimiento cir- 

 cular, 2tt exactamente. Para un corrimiento ]irfs- -\- rdar en su trayec- 

 toria, se tiene como expresión del trabajo, suponiendo dirigido el eje 

 de las x según el eje de giro, y llamando «ala cargo eléctrica del 

 electrón, 



dT = e [E x ds — E y r sen v.dv. -\- E z r eos arfa] . 

 Por el teorema de Maclaurín 



Ex, = E% -\- r eos a. — - + r sen a — - 



E z = E° z + r eos a + r sen a - 



siendo E\ h E' z los valores de E¡¡ y E z en el centro del círculo que 

 correspondería al movimiento en su circunferencia. Luego por una 



ds 

 rotación de 2-, poniendo — — = tg a>. será 



ríia ° ' 



r = e \2izr tg a E x + *f ^ 



( L 3y ^ J \ 



por tanto, para una dirección cualquiera 



T= e2ixr tgo \E + — cot » curl E\ 



y, como 2-kT tg ¡y es el camino recorrido proyectado según el eje de 

 giro, la expresión de la fuerza que sobre el electrón actúa será, vec- 

 torialmente, por unidad de masa, y en la dirección del movimiento lato 



Y 



E -{- — cot <¡/ curl E 



