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traremos integrando las acciones de los elementos superficiales pro- 

 yectadas según la perpendicular del punto al disco, perpendicular 

 que supondremos pasa por el centro del disco. 

 Será 



fids ,.„ , „ 



l— Y eos a = /orto) = Zíi 



siendo £3 el ángulo sólido bajo el cual se ve desde P el contorno del 

 disco. Para p = 0. la acción es 3 X 27r, y la de dos discos con cantida- 

 des magnéticas de distinto signo é inmediatos, 4tto. 



Ahora bien, la equivalencia entro circuitos y hojas, exige en este 

 caso que 



3 



o =.- im 



siendo i la corriente en las espiras en unidades electromagnéticas. 

 Para evaluar i consideremos que si T representa el tiempo que tarda 

 el electrón e en recorrer una espira, en un segundo la proyección 

 del electrón sobre un plano normal al eje de la hélice que describe 



pasa -= veces por un mismo punto, de modo que la intensidad en él en 



unidades electrostáticas será — . Y como en el tiempo T el electrón se 



mueve en la dirección del eje de la hélice 2-r tg b, la velocidad del 



ds 

 mismo en esta dirección, que hemos llamado — , será 



ds 2-nr tg o 



di = T 



ds „ 



V como — nos es conocido en función E y sus derivadas, 

 J dt 



-i _ ds cot a 

 ~ di 2nr 



y, por lo tanto, en unidades electrostáticas, 



ds „ 

 i = e cot -i — : 2izr. 

 ' dt 



La acción, pues, en un punto del eje del solenoide, será, 



4^-^ÍÑ=A*~co\.±j t :2T,r. 



Admitiendo que la fuerza en un punto que no está en el eje difiere 

 poco de la fuerza en el eje, el producto de la fuerza por la superficie 

 normal representará el flujo, 



• e ds ,/— 



2 * r — cot * -ttVN 

 C ' dt 



