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4* Iy 



lE* . *E r . 7>E Z ■■■ lE . T>E . ■ , 7>E . 

 s .¡ -cr^-H-cf + H-rr +/< curl* — + f 6 curl,, — -+ /i curL — + 



di di oí Oí oí Oí 



4-/ z = 

 dE x 1~E V , *«& ' DE ÍE . , . ?£ , 



í 'ir +S8 iír +3! 'iír +Acui ' u ^ +AcurI - ! 'T7 f - /; ' curl ^ + 



indicando los puntos suspensivos potencias de £ y / superiores á la 

 primera. Suponiendo en primera aproximación que omitimos estas 

 potencias, y que /, = f s ==/„■ = /, /-. = ís = f, = f<¡ = f~ = /„ = 0, 

 suposición esta última que no está del todo conforme con los resulta- 

 dos experimentales, pero que hacemos aquí para simplificar, quedan 

 como fórmulas generalizadas 



dE x , 3£ v . IE Z ; o£ 



. r J£ t . óE y IE Z lE 



4 * 7 * = - ir + - ir + £|i ir +/curl " it 



1 M r * M ^ a 7>t ■ ót 



Si se tratara de cuerpos desprovistos de polarización rotatoria, 

 bastará hacer / = en las fórmulas anteriores para tener las co- 

 rrespondientes. 



Las fórmulas que acabamos de escribir pueden simplificarse en 

 los términos que no tienen/. En efecto, en un cristal que no presen- 

 ta la polarización rotatoria, e! trabajo T' debido á una corriente I en 

 un tiempo dt recorriendo una curva cerrada cualquiera / en el cris- 

 tal, vale 



T' = dt f(I x E x + IyE y -f IxE,) di. 



Si el cristal es transparente, al cabo del período correspondiente 

 al fenómeno luminoso, recobra el cristal su primitivo estado. Luego 

 el trabajo anterior ó variación de la energía debido á la circulación 

 de la corriente / en el interior del cristal, debe ser la diferencial 

 exacta de una cierta función / que defina la energía eléctrica. Luego 



dU. 

 le E x + I y E y + /, E z = — 



y por tanto 



