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caso, consistirá en suponer, por ejemplo, que u v, w, son las tres 

 componentes del vector luz. 



IX 



Admitamos que el vector luz puede definirse por una vibración. 

 Es decir, supongamos que sean 



u = parte real de Meo, v — parte real de Ne l o, w = parte real de lie 8 ? 

 M = M-\- iM\ N = N+ ¿N\ II = P -f iP' 

 1 / mx + ny -4- ps\ 2* 



ó, lo que es igual, estudiemos la propagación por ondas planas en un 

 medio cristalino dotado de la polarización rotatoria. Para un instante 

 determinado / = const., el lugar geométrico de los puntos en que el 

 vector luz tiene la misma dirección y módulo, es un plano cuya nor- 

 mal tiene por cosenos directores ;;/. //, p. 



Como es fácil ver, el segmento de normal comprendido entre 

 dos posiciones del plano correspondientes á los tiempos / = const, 

 t = const. -(- T, es VT, luego V representa la velocidad del plano 

 ú onda plana según la normal. 



La solución particular indicada más arriba, G en qué condiciones 

 es aceptable? Substituyamos los valores supuestos ti, v, w, en las 

 ecuaciones (13), y hallaremos las siguientes condiciones, en que para 

 simplificar se ha escrito g-* 1 V = i: 



(V 1 - a) M= - m {amM-\-biiN -f cpll) + i<¡ (II n - Np) I 



(V- - b)N=- ii (amM + bnN+ cpll) + i<¡ (Mp - \\ni) \ (14) 



( V 1 - c) II = - p {a m M + b n N -f- cpll) + ¿o [Nm - Mu) \ 



En la propagación por ondas planas que estamos estudiando, 

 estas son transversales, es decir que, en cada instante, el vector u,v,vú 

 es normal á la dirección de la normal á la onda plana, m, n, p. En 

 efecto, diferenciando las tres primeras de las (12), la primera respecto 

 á.r, la segunda respecto á v, y la tercera respecto á s, se obtiene 



li Ux ' Sy ' is J = 



Si suponemos inicialmente 1 1 = 0, en todo instante 



ix~ 7>y ' 7>s 



Zu , iz> , 3to 



y lugar, (- 1- — = 0, de modo que 



d.t" íy o 3 



Mm + Nn + llp=Q. (15) 



