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vector luz en el caso de la onda correspondiente al valor o y r' el 

 módulo correspondiente al valor c. 



La solución admitida para //, v, w, es, 



u = parte real de Me'P = M eos c — M' sen p 

 ■v = N eos p — N' sen = 



if = P eos p - i 3 ' sen p 



con las condiciones (14) y (15). Pero esta última (15), se puede desdo- 

 blar en 



mM -f «JV -f- pP = o, 

 mM'+nN'-\-pP' = o; 



además, se puede escoger el origen de tiempo de tal modo que, 

 MM' 4- NN' + PP' = o, 



, , J . . ii/ yv P 



y de este modo, las tres direcciones cuyos cosenos son — , — , — ; 



M' N' P' „ ,. \ 



— r , — r , —y y ;;z, it, p son tres direcciones perpendiculares entre si. 



La trayectoria del extremo del vector luz es así una elipse, cuyos 

 ejes tienen por direcciones las dos primeras direcciones anteriores. 

 Proyectando en efecto los valores de n, v, w, según estas dos direc- 

 ciones y la de la normal á la onda, se vé que esta última preyección 

 es cero, y que eliminando o entre las dos primeras, se tiene una elip- 

 se referida á sus ejes. 



En virtud de la ortogonalidad mutua entre los ejes de la elipse 

 trayectoria del extremo del vector luz y la normal á la onda, se 

 tendrá 



M' Pn — Nr M P'n —N'r 



de donde, y por las ecuaciones (14), separando en ellas la parte real 

 y la imaginaria, 



V 1 — a — o— j M— — m (a m M -+- b u N -\- c p P ) 

 y. - b — ¿ — ) ;v = - n {a m M + b n N + cp P)) 

 V- — c - <¡ ?-) P . = - p (ani M + bu iV+ cp P) 



