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XII 



Aplicaremos la teoría anterior al caso indicado en el párrafo I. 

 Un polarizador, aparato igual á un analizador, nos dará ondas lumi- 

 nosas en que u, v, W, tiene una dirección fija. La luz, polarizada rec- 

 tilíneamente al atravesar la primera lámina de cuarzo, se descompon- 

 drá en dos vibraciones elípticas que, habida en cuenta su diferencia 

 de fase, al salir del cuarzo formarán una vibración elíptica. Esta 

 atravesará la lámina de mica que sigue al cuarzo. La mica es un cris- 

 tal birrefringente en cuyo seno se propaga la luz según leyes que se 

 deducen de las explicadas en los párrafos anteriores, anulando la 

 constante que caracteriza la polarización rotatoria, por ejemplo f. 

 Nosotros admitiremos aproximadamente, que descompuesta la vibra- 

 ción elíptica que llega á la lámina de mica en sus componentes según 

 dos direcciones determinadas, el efecto de la lámina es dar á una res- 

 pecto de la otra un retardo en camino recorrido de — X ó — X, según 



que la mica interpuesta sea de las que se llaman de un cuarto de 

 onda ó un medio de onda. En rigor esto no tiene lugar sino para las 

 ondas que se propagan de tal modo, que la normal coincide con la 

 perpendicular á la lámina de mica. El espesor / de esta, necesario 

 para ello, vendrá dado por 



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siendo o y e las velocidades normales de las ondas refractadas en la 

 mica, y en la dirección de la perpendicular á la placa. Al salir de la 

 mica la vibración elíptica así modificada, se convierte en otras dos 

 vibraciones elípticas al entrar en el segundo cuarzo. Al emerger solo 

 son útiles las componentes de la vibración sobre la dirección «exclu- 

 siva» del analizador. 

 Sean: 



e ", la vibración al entrar en el primer cuarzo la onda plana que 

 emerge del polarizador formando con el eje del microscopio un 

 ángulo determinado, tgfi = K ; 



a, el ángulo que la vibración del vector luz á la salida del pola- 

 rizador forma con la dirección del eje mayor de una de las elipses en 

 el cuarzo que simbólicamente, como en uno de los párrafos anterio- 

 res, representaremos por I ;, ■r i] (; 



y, el ángulo que el vector luz que emerge del polarizador, forma 

 con una de las direcciones de que se habló en la mica; 



