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y, el ángulo que la dirección exclusiva del analizador forma con 

 el eje mayor ( ^ r,, ) ; 



6, el ángulo que forma el eje ma- 

 yor de la elipse que define el movi- 

 miento vibratorio del vector luz, á la 

 salida de la mica con la dirección 

 principal en ésta á que se refirió y. 



Las dos vibraciones elípticas en el 

 primer cuarzo, en que se descompone 

 la rectilínea que emerge del polariza- 

 dor, serán, según lo dicho en el pá- 

 rrafo anterior, (¡3' = o), (a = a) 



;, = [cosa cos¡3-f-z'sena sen p] cos[V T « 



ó abreviadamente 



Flg. i 



S, = G x cos(ié? ¿T '. 



■r h = — [eos a eos p -f- /sen a sen p] /sen pe iXl = — G { i sen pe' 1 ' 1 , 



\ 2 = [eos a sen p — i sen a eos [3J sen pe 1 ' 1 = G s sen [íe iTt , 



v¡ s = [eos a sen ¡3 — z' sen a eos ¡í] / eos pe ixt = /' eos ¡3 G. 2 e ix '. 



Esta última experimenta al atravesar el cuarzo, como ya liemos 

 dicho, un retraso e~~ l0 . Designaremos por ; 2 , r l2 á las vibraciones así 



modificadas, es decir, en vez de G 2 se entenderá G 2 e~ l °. Así, pues, 

 y según las dos direcciones señaladas de la mica, habrá las dos vi- 

 braciones (s, es una constante de fase) 



E = I (il + L 2 ) cos ( T — a ) + (ZL' + H») sen ( T ~~ a ) J *'*' 

 -F = [— f í. + Wj sen (y — a) + ív^-f ^ 2 j eos (y — a) I e' ¡E i 



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que definen una vibración elíptica. 

 En la mica, experimenta F un retraso. Supongamos la de -^- onda, 



F se convierte en Fe~' n = F' . Así, representando por R la amplitud 

 de la vibración F, por j su fase y- por R' y / la amplitud y fase 

 de la vibración F', 



E = R ev e iTí 



F = R'eH e^ 1 " 



