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Para poder aplicar la fórmula hallada en el párrafo anterior, co- 

 rrespondiente á la entrada y propagación de una onda polarizada 

 elípticamente al través de un cuarzo, hace falta conocer la relación 

 entre los ejes de la elipse y la posición del eje mayor de ésta. Elimi- 

 nando el tiempo entre los valores de E y F, se tiene la ecuación de 

 la elipse. La posición y razón de los ejes de la misma se hallarán por 

 las fórmulas siguientes (*): 



R ' 



í#26 = COS(/ — j)tg2e, 



sen 2[3' = sen (/ — j) sen 2 1, 



contado O en sentido contrario del de las agujas de un reloj, ó sentido 



positivo. Se supone siempre ¡3' < — - • 



Llamando e. 2 á una nueva constante de fase, las componentes 

 según los ejes de la vibración elíptica á la salida de la mica, serán 



=== G¡3V (TÍ+E *>, 



H = iGsenfJe i{TÍ+z -2\ 



Respecto de G debemos observar, que representada por G l la ener- 

 gía del movimiento vibratorio, como debe conservarse íntegra la que 

 tenía la vibración á la salida del polarizador, G = \. 



La vibración elíptica últimamente considerada se descompondrá 

 en dos, como antes la lineal, de modo que llamando (•=, H¡), (= 2 II. 2 ) á 

 las componentes de las vibraciones levógiras ó dextrogiras, según sus 

 ejes, por ser el segundo cuarzo enteramente igual al primero en 

 espesor y signo, 



=, = M x cos[V (tí + £ 2\ 



H, = —iM s sen¡V ,T ' + £ 2', 



=s= M. 2 sen(3é>'( TÍ+ V 



H 2 = iM 2 cos$e i{ ' t + h\ 

 en donde poniendo a' = a/y-|- 6, 



M i = eos a' eos ((3 — ¡3') + i sen a' sen ((3 -f [i') 

 M, = eos a sen (§ — ¡3') — i sen a' eos (g -f- (3') 



La (= 3 , H 2 ) experimenta un retraso e~ 10 , de modo que al salir del 



(*) El lector puede deducir estas fórmulas, que se encuentran en algunos tratados de 

 Geometría analítica ó de Mecánica. 



