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Para el caso en que y = 45, y — a = 90°, 



R eos j = eos — - — eos oj-, — 2 A eos (45 -f- 2a) sen 2 3/ 2 , 



R sen y = 

 R' eos / = 



eos 



sen 



R' sen / = — sen 



j 

 l 



2 





90 — 







2 





90- 



3 



9 





90 — 







2 



sen 3/ 2 — 2 A seno/2 coso/2COs(45-)-2a) 

 eos 0/2 — 2 A sen (45 -(- 2a) sen- 0/2, 

 seno/2— 2 A sen 3, 2 eos 3 2 sen (45-(-2a), 



A J 



., sen 0/2 sen (45 —2a) 



°/s 



/-y 



i? = COS 



eos (45 — 3/2) 



n . _ eos (45 — 2a) 



2A sen Ó/ 2 i- —i, 



eos (45 — o/ s ) 



sen 0/2 



'-sen (2 a + 3/2), 







eos 



3 



90- 



S 







2 









90- 



3 







R' = sen 



90 - 



90 



9 — 



P' == — 2 sen 0/2 sen (2a -f 3/ 2 ), 



y, por tanto, 



Z = 1 — (4 sen- 3/m eos 2a) 2 A 2 . 



Si hubiéramos supuesto / — a = o, 



Z = (4 sen 2 3/2 eos 2a) 2 A 2 . 



La figura indica las direcciones suce- 

 sivas de v, w, en el caso considerado. 



Se comprende desde luego que para 

 una posición cualquiera del polarizador 

 y analizador, si la dirección (1) de la 

 mica biseca el ángulo de las exclusivas 

 de ellos, habrá en el centro del campo 

 intensidad 1, Porque el primer cuarzo 

 gira la dirección de v w, de un ángulo 2/. 2 

 siendo como ya sabemos 3 en este caso 

 la diferencia de fase de las dos vibracio- Fí s- b 



nes circulares que se propagan según el eje. Supongamos levógiro 

 el cuarzo. El giro es hacia la izquierda. Al salir de la mica la direc- 



