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ción de v w es simétrica de la primera respecto de la dirección prin- 

 cipal 1, luego al salir del segundo cuarzo por el nuevo giro hacia la 



o 

 izquierda de— que experimenta v w, coincidirá su dirección con la 



■ di 



exclusiva del analizador. Y por tanto la vibración no se reduce. Su- 

 cede lo contrario, como es consiguiente, con el polarizador y analiza- 

 dor dispuestos de modo que sus direcciones exclusivas sean una 

 misma. 



XIV 



Consideraremos en este párrafo el caso de que la mica interpuesta 



sea de — - onda. Desde luego, la vibración E será la misma, y la F se 

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convertirá en F" = Fe " . Como F' = Fe K , — i F" = F', luego 

 p" = jF', y por tanto llamando R" y l" á los valores correspon- 

 dientes de R' y l del caso anterior 



R" eos /" + iR" sen l" = i \R' eos l + i R' sen /] 



R" eos l" = — R' sen / 



R" sen l" — R' eos /. 



Con objeto de deducir de aquí 

 los valores de l" y R", estudiare- 

 mos como en casos anteriores la 

 modificación de la vibración de la 

 onda que se propaga según el eje 

 del cuarzo. 



El vector v w, desviado de su • 

 posición paralela á la exclusiva 

 del polarizador, un ángulo 0/2 al 

 atravesar el primer cuarzo, se des- 

 compone en dos al entrar en la 

 mica, en la forma que la figura in- 

 dica. Al salir de la mica se tiene la 

 vibración elíptica que representa 

 la elipse dibujada. Evidentemente, 

 Fig. ~ 1 = — (90" — 0/2) • Además R = 



eos (90° — 0/2), R'' = — eos 8/2 ■ Con esto queda determinado /", pues 

 tenemos R" = — R',y por tanto 



eos l" = sen / 

 sen /" = — eos /. 



