— 113 — 



Si suponemos / = i' + 90 se satisfacen las dos ecuaciones ante- 

 riores. En consecuencia, inmediatamente podemos escribir 



r-;-w+.»^!¡=í^+». 



eos 0/2 



Si queremos hallar los términos de segundo grado en A en la ex- 

 presión de la intensidad, es necesario conocer la expresión de tg c 

 hasta el término en A' 2 . Partiendo de las expresiones de R y R' en 

 que entran los términos en A 2 



R- sen 2 S/. J — 4A 2 sen' 2 ?/., cos' 2 2a, 



(R'f = (— R"f = eos 2 3/, -f 4A 2 sen'-?/, cos' 2 2a, 



se tiene 



R" o r , 2 eos- 2 a "I 



tg 5 = -=- = — cot — 1 + - — A- 



B R 2 L T eos- 3/ 2 J 



ó inmediatamente 



<i = — (90 - 5/,) — 4 cos 2 2a tg o/. A 2 ; 



4 A sen o/. 2 sen (2a -f o/,) 



tg 20 = tg 2o eos (/ —y) = 



COS o 



y por tanto 



_ — 2 A sen 8/ 2 sen (2a + o/,) 



eos 3 



Además 



.„, / 2 sen 3 (2 a + Z/J \ 



sen 2o = — 1 — - A- sen 2a = 



\ eos- 6/2 / 



= sen o [sen 2 (2a 4- 3/ 2 ) -4- eos o eos 2 2a] 



, eos o/ s 



y per tanto 



¡i' =90 — 3/ 2 4- 2 Se " ° ¡2 A' 2 [sen 2 (2a + 5/ 2 ) + eos 3 eos' 2 2 a], 

 eos o/ a 



En consecuennia, resulta para la intensidad Z 

 Z = — sen 2 o-j-4A sen o sen 2 3/., eos 2a — 8A 2 cos' 2 2asen 2 3/ 2 eos 3. 



Para el centro del campo la intensidad vale — sen 2 3. Esto era de 



esperar, pues girando el segundo cuarzo S/ 2 á los dos vectores v w 

 dirigidos según los ejes de la elipse que figura la vibración al salir de 

 la mica, la intensidad sobre el analizador y cuya dirección exclusiva 



4 



