- 114 - 



coincide con la (1) de la mica, será la correspondiente al vector pro- 

 yección de AB y CB 6 sea, será de la forma 



2*/ , rD „, 27TÍ 



~- + CB sen o/ 2 sen — -, 



AB eos 8/ a eos -^- -j- CB sen 5/ a sen 



y como AB — sen 5/ 2 y B C = eos 8/ á 



1 27TiT , 1 „ 2-Kt 



— sen o eos -=- 4- — sen 5 sen -=- 

 ¿i i ¿ i 



y la intensidad de una vibración rectilínea de esta naturaleza es des- 



2ti¿ 

 de luego la suma de los cuadrados de los coeficientes de eos —=r y 



2*t , . 1 



sen -~-, es decir —-'sen- o 



XV 



La intensidad Z del párrafo anterior, se anula para todos los 

 valores de 8 de la forma 3 = 2K-K, siendo K un número cualquiera. 

 Esto da en el campo un sistema de círculos concéntricos. Para puntos 

 próximos al centro del campo, nos podemos valer de la fórmula 

 aproximada 



Z = — - sen 2 o -f- 4A sen 8 sen'-B/., eos 2 a 



que se anula para 



eos 6/ 2 -f- 4 A sen 8/ 2 eos 2a = o, 

 que corresponde á un valor de A (A es negativo como ya sabemos), 



cot 5/. 



A = 



eos ¿a. 



77 7C ~ 



Para valores de a comprendidos entre — y -ó entre ji -y 



), para puntos comprendidos dentro del círculo 3 = iz, ha- 

 brá valores de A que satisfarán la anterior igualdad, es decir puntos 

 en sombra que formarán como dos manchas á cada lado del centro 

 bisecadas por la dirección exclusiva del polarizador. No habrá valores 



de A que satisfagan la anterior ecuación para a ^> — ó <^ -ó no 



4 4 



comprendidos entre it -y — n — ), á menos que estén fuera 



