926 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 19. Juli. 
Auf einer Kegelfläche, deren halber Öffnungswinkel &, der Be- 
% 2 5 i ; 1: 
dingung tga&, = — entspricht, verschwindet das zweite Glied aus 
: 2 
denjenigen Krafteomponenten. welche in die Kegelfläche fallen. Die 
auf einen entfernten Pol n in dieser Kegelfläche wirkende Componente 
Mn 
ist daher mit sehr grosser Annäherung 2 — 608 di. 
- er. 
Auf einer zweiten Kegelfläche, deren halbe Öffnung durch die 
Bedingung tga, = 2 bestimmt ist, verschwindet das zweite Glied 
aus den Componenten senkrecht zur Fläche. Die Componente ist für . 
“ Mn . 
grosse Abstände —- sin «,. 
ar y3 
Die auf den Kegelflächen verschwindenden Glieder nehmen in 
beiden Fällen positiven oder negativen Werth an. Je nachdem der 
Pol » innerhalb oder ausserhalb des von der betreffenden Kegeltläche 
umschlossenen Raumes liegt'. 
Aus dem von der ersteren 
Kegelfläche Gesagten folgt, 
dass, wenn man auf eine sehr 
kleine Nadel m aus grossem 
west - östlichem Abstande r 
’ einen regelrecht magnetisirten 
Stab n,s, wirken lassen würde, welcher mit r den Winkel , — EEE 
bildet, man Ablenkungen erhalten müsste, deren Tangenten mit 77 
sehr nahe proportional sind, falls man Sorge trägt, die zu r senk- 
rechte Krafteomponente, für welche jene Proportionalität nicht gilt 
und welche zu der Direetionskraft des Erdmagnetismus hinzukommt., 
zu eliminiren. Diese Elimination ist möglich, indem man den Magnet n;s, 
s,|x 
! Sei m das Moment, ?% der Abstand zweier punktförmiger Pole, r die Ent- 
fernung eines beliebig gelegenen Poles » von der Mitte von 3. « der Winkel zwischen r 
und ist mit Ausschluss von vierten, sechsten u. s. w. Gliedern die Componente 
in der Richtung von r durch 
. 
MN COS « \ I 22cos®?« 3 r? sin? «| 
a 5$ 2. 4.9 | 
und die Componente senkrecht zu r durch 
mn sin & 3 %2c08?« 3 »?sin?e) 
ea Jar I + vs [} ver an _— $ . er 
ausgedrückt. Wenn « beziehungsweise einer der beiden obigen Bedingungen entspricht, 
so verschwinden in der betreffenden Componente die Correctionsglieder für jedes 2. 
al h 3; 
so auch für die betrachtete magnetische Linie. Das Ü brige folgt ohne Weiteres. 
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Durch dieselben Zahlen |, > und 2, welche im vorliegenden Falle Winkel bestimmen, 
‚ist bei dem Lamont’schen Verfahren das Verhältniss der Poldistanzen der Magnete 
bestimmt. Sonst haben die Methoden nichts gemein, 
