972 Gesammtsitzung vom 26. Juli. 
Relation nicht ausreichend ist. Ich bin, um die bisherigen Erfahrungen 
zu verwerthen, mit einer Wiederhoiung der Beobachtungen am Stein- 
salz beschäftigt, deren Resultate ich binnen Kurzem mittheilen werde. 
Die gefundenen Zahlwerthe für A, B und e können auch verwandt 
werden, um die Elastieitäts-Constanten und daraus die Biegungs- und 
Torsionseoeffieienten des isotropen Kupfers zu berechnen, falls es 
gestattet ist, sich dasselbe vorzustellen als ein Aggregat mikroskopisch 
kleiner nach allen möglichen Richtungen orientirter Krystallindi- 
viduen derselben Constitution, wie sie das galvanisch niedergeschlagene 
Kupfer enthält, — eine Annahme, die wohl sehr wahrscheinlich ist. 
Das elastische Potential für das so definirte isotrope Medium 
wird aus dem für den regulären Krystall gültigen: 
FA 4 +) +2Bay + WE +22) + el ++ 29) 
erhalten, in dem man dasselbe auf ein beliebiges Coordinatensystem 
transformirt und von dem erhaltenen Werth das arithmetische Mittel 
für alle möglichen Lagen dieses Coordinatensystems nimmt. 
Die Ausführung der Rechnung ergiebt: 
= [44 2B+ad@ + +2) 
+2(A+4B—- 2)(@y, +y,2,-+ 2%) 
+A-B+ 3 y)@+y +2). 
Man findet also, wie für isotrope Medien nöthig, den letzten 
y a . . 
Coefficienten gleich der halben Differenz des ersten und zweiten, so 
dass man setzen kann: 
spe an (27 > Y, =, 2) ns 2B, (v,Y, + Yy?: "r 2,%,) 
A, —B, 
TEEN 
Für isotropes Kupfer der oben angenommenen Constitution würden 
sich dabei folgende Zahlwerthe ergeben: 
A, = 13960008 
B„= 46 5o0008r , 
hiernach also: 
A,=3B,, 
wie die Poısson’sche Theorie für isotrope Medien verlangt. Nachdem sich 
die Poısson'sche Theorie bei zwei aus wässrigen Lösungen bei niedrigen 
Temperaturen abgeschiedenen Körpern (Steinsalz und Kupfer) bestätigt 
hat, möchte ich vermuthen, dass die Abweichungen, welche Beob- 
= achtungen an Körpern ergeben haben, deren Bearbeitung hohe Tem- 
 Peraturen erfordert (Stahl, Messing und Glas), in diesem letzteren 
Umstande begründet sind. 
